Одноосные и двухосные кристаллы — в помощь студенту

Почти все прозрачные кристаллические диэлектрики оптически анизотропны, т.е. оптические свойства света при прохождении через них зависят от направления. Вследствие этого возникает двойное лучепреломление, состоящее в том, что падающий на кристалл пучок света разделяется внутри кристалла на два пучка, распространяющиеся в разных направлениях и с разными скоростями.

alt

Узнай стоимость своей работы

Бесплатная оценка заказа!

Оценим за полчаса!

Существуют кристаллы одноосные и двуосные.

У одноосных кристаллов

  • один из преломленных пучков подчиняется обычному закону преломления (Одноосные и двухосные кристаллы - в помощь студенту). Его называют обыкновенным и обозначают индексом о.
  • Другой пучок необыкновенный (е), он не подчиняется обычному закону преломления, и даже при нормальном падении  светового пучка на поверхность кристалла необыкновенный пучок может отклоняться от нормали. Необыкновенный луч не лежит в плоскости падения.

Одноосные и двухосные кристаллы - в помощь студентуНаиболее сильно двойное лучепреломление выражено у таких одноосных кристаллов, как кварц, исландский шпат и турмалин.

рис.3.4.5.У одноосных кристаллов имеется направление – оптическая ось ОО/ :

  • вдоль которого обыкновенная и необыкновенная волны распространяются, не разделяясь пространственно и с одинаковой скоростью.
  • не является какой-то особой прямой линией.
  • характеризует лишь избранное направление в кристалле и может быть проведена через произвольную точку кристалла.
  • Любую плоскость, проходящую через оптическую ось, называют главным сечением или главной плоскостью кристалла.
  • Обыкновенная и необыкновенная волны линейно поляризованы.
  • В обыкновенной волне колебания вектора  совершаются в направлении, перпендикулярном главному сечению кристалла для обыкновенного луча.
  • В необыкновенной волне колебания же вектора – в главном сечении кристалла для необыкновенного луча.
  • Из рисунка видно, что плоскости поляризации обеих волн (о и е) взаимно ортогональны.
  • Оба луча, вышедшие из кристалла, отличаются друг от друга только направлением поляризации, поэтому названия «обыкновенный» и «необыкновенный» имеют смысл только внутри кристалла.

Существуют кристаллы, в которых один из лучей (о или е) поглощается сильнее другого. Это явление называется дихроизмом и присуще минералам сложного состава (турмалин).

alt

Узнай стоимость своей работы

Бесплатная оценка заказа!
Читайте также:  Термодинамика химических превращений - в помощь студенту

Оценим за полчаса!

Рассмотрим физическую природу двойного лучепреломления.

Особенности распространения света в среде определяются интерференцией первичной и вторичной волн, излучаемых молекулами вещества в результате их электронной поляризации под действием электрического поля  световой волны.

Поэтому оптические свойства среды полностью характеризуется электрическими свойствами молекул (атомов, ионов), их взаимным расположением и взаимодействием друг с другом.

Если молекулы электрически изотропны, то их свойства (поляризуемость) не зависят от направления; если анизотропны — зависят.

 Оптическая анизотропия кристалла может быть обусловлена как электрической анизотропией образующей его частиц, так и анизотропией поля сил взаимодействия между частицами.

Анизотропность этого поля зависит от степени симметрии решётки кристалла. Изотропнны только кристаллы, имеющие кубическую решётку (например, NaCl).

Будем рассматривать кристалл как однородную среду

  • с электрической поляризуемостью ce
  • и относительной  диэлектрической проницаемостью e

e = 1+ce.

 Значения e  и ce неодинаковы в различных направлениях, поэтому  оптическая анизотропия немагнитных кристаллов является следствием анизотропии их относительной диэлектрической проницаемости.

Одноосные и двухосные кристаллы - в помощь студентурис. 3.4.6 Рассмотрим оптически однородную среду, которая не поглощает электромагнитные волны  и оптически неактивна.

проведём из точки О по всем направлениям радиусы-векторы ,

где  — значение диэлектрической проницаемости в данном  направлении. Поверхность, проходящая через концы радиусов — векторов , имеет форму эллипсоида и называется оптической индикатрисой среды. Оси симметрии этого эллипсоида взаимно перпендикулярны и определяют три главных направления в среде.

Уравнение оптической индикатрисы:   x2/ex + y2/ey + z2/ez=1,

ex, ey, ez значения e вдоль главных направлений, они называются главными значениями диэлектрической проницаемости среды.

  • Если ex=ey=ez, то значения e одинаковы по всем направлениям, среда изотропна.
  • Если ez¹ey¹ex — анизотропный кристалл, называется двуосным.
  • Если ex¹ey=ez — одноосный кристалл, ОХ — оптическая ось, вдоль любого направления, перпендикулярного к ОХ, значения e одинаковы. Одноосный кристалл оптически
  1. — положительный, если ex>ey=ez,
  2. — оптически отрицательный, если ex

Источник: https://students-library.com/library/read/95081-dvojnoe-luceprelomlenie

ПОИСК

Напоминаем, что мы описываем явления, происходящие в кристалле исландского шпата. Они типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и носящих название одноосных. Сложнее обстоит дело в так называемых двуосных кристаллах, где ни один из лучей нельзя назвать обыкновенным.

Во многих одноосных и двуосных кристаллах поглощение обеих распространяющихся в кристалле световых волн различно. Типичным представителем такого кристалла является турмалин, в котором обыкновенный луч практически полностью поглощается уже при толщине около 1 мм (см. 108).
[c.

383] Одноосные и двуосные кристаллы
[c.506]

По правилу Френеля сечение эллипсоида, перпендикулярное оптической оси кристалла, должно характеризоваться равенством полуосей, т. е. это сечение должно иметь форму круга, а оптическая ось кристалла является его осью симметрии.

Это правило объясняет, что в природе встречаются только одноосные и двуосные кристаллы, так как эллипсоид не может иметь более двух круговых сечений, расположенных симметрично относительно его главных осей. Если оба круговых сечения сливаются, то кристалл оказывается одноосным и 81 — 8о = 8.

Этот случай
[c.196]

Различие между одноосными и двуосными кристаллами становится особенно очевидным, если рассмотреть поверхность волновых векторов к (т. е. геометрическое место точек концов к-вектора как функцию направления).

Поскольку любой анизотропный кристалл имеет два показателя преломления для двух взаимно перпендикулярных направлений поляризации, волновые векторы всегда образуют две поверхности. В случае одноосного кристалла одна из поверхностей, соответствующая обыкновенной волне, является сферой.

Другая поверхность есть эллипсоид вращения. Пересечение этой поверхности с плоскостью рассматривалось в разд. 1.5. Заметим еще раз, что эта поверхность не является оптической индикатрисой.

Например, для положительного одноосного кристалла ось z оптической индикатрисы является большей осью, в то время как для поверхности волнового вектора ось z является меньшей осью.
[c.35]

Наряду с одноосными кристаллами в этой главе кратко рассмотрены и двуосные кристаллы — согласование фазовых скоростей обладает в них рядом существенных особенностей.
[c.11]

Поскольку существенных отличий в физическом механизме процессов в одно- и двуосных кристаллах нет, а математическая сложность уравнений для вторых весьма возрастает, ограничимся одноосными кристаллами (теорию для двуосных и магнитных кристаллов см. в [015] и работах [38, 39, 41]).
[c.64]

Следует отметить, что описываемые явления типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и называемых одноосными. Сложнее дело обстоит в двуосных кристаллах, где ни один из лучей не может быть отнесен к обыкновенному. Кроме того, существуют и такие кристаллы, в которых один из лучей поглощается сильнее другого. Это явление носит название дихроизма.
[c.32]

В общем случае кристалл является двуосным, т. е. в нем имеются два направления, представляющие собой две оптические оси, ориентированные относительно главных осей кристалла под определенным для данного вещества углом а (см. рис. 17.18).

Если угол а=0, то обе оптические оси совпадают и кристалл становится одноосным. Поляризационные явления в двуосных кристаллах значительно сложнее, чем в одноосных. Мы ограничимся лишь рассмотрением оптических свойств одноосных кристаллов.
[c.

46]

Если же два когерентных луча линейно поляризовать во взаимно перпендикулярных плоскостях, то они при встрече не создадут интерференционной картины. Именно этот случай наблюдается при двойном лучепреломлении в кристаллах.

Лучи, образованные расщеплением падающего луча в кристаллах, являются, конечно, когерентными, однако эти лучи как в одноосных, так и в двуосных кристаллах поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях.

Это не единственный способ получения когерентных и взаимно перпендикулярно поляризованных колебаний. Достаточно поставить
[c.49]

Более того, можно доказать, что под действием давления, приложенного в одном направлении, вещества, подобные каменной соли и плавиковому шпату, превратились бы в двуосный, кристалл (а не одноосный, как это имело бы место, например, в случае стекла).
[c.251]

При одностороннем сжатии (растяжении) направление сжатия (растяжения) является выделенным и играет роль оптической оси возникающая при этом анизотропия соответствует одноосному кристаллу. При более сложных деформациях, например, двустороннем растяжении, образец становится как бы двуосным кристаллом.
[c.313]

Помещая в оптическую систему установки (см. рис. 29.1) клин, вырезанный из кристалла так, чтобы его оптическая ось была бы парал-можно по расстоянию между максимумами найти угол клина. В случае, если наблюдение ведется в белом свете, то угол клина можно рассчитать по характеру окраски.

Для определения других характеристик кристаллов измерения проводят при наблюдении интерференционных картин поляризованных лучей в сходящихся пучках. Остановимся на конкретных приемах, позволяющих исследовать некоторые оптические характеристики кристалла, используя оптическую схему, изображенную на рис.

29.9. Наблюдение коноскопических фигур дает возможность оценить характер кристалла (одноосный или двуосный), провести технологический контроль обработки кристалла, определить знак кристалла (положительный или отрицательный) и знак вращения плоскости поляризации (если кристалл оптически активен).

[c.248]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор.

Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки.

Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды.

В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2.

Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет.
[c.472]

По числу оптических осей первого рода кристаллы разделяются ра 1) двуосные, 2) одноосные и 3) оптически изотропные. Эта классификация совпадает с классификацией, основанной на числе оптических осей второго рода.
[c.507]

Является ли кристалл изотропным или анизотропным и, в последнем случае, одноосным или двуосным, определяется симметрией кристалла. Так, например, кристаллы с кубической
[c.29]

До сих пор мы ограничивались рассмотрением одноосных кристаллов, у которых эллипсоид показателя преломления является эллипсоидом вращения. Рассмотрим теперь двуосные кристаллы, эллипсоид показателя преломления которых имеет три неравные оси. У таких кристаллов существуют три главных значения показателя преломления , Пу и Мы будем полагать, как обычно, tiz> Пу Пх.
[c.35]

Одноосные и двуосные кристаллы. Проведенные опыты показывают, что в кристалле исландского шпата имеется одно-единстЕенное направление, вдоль к0Т0р010 двойного лучепреломления не происходит. Такие кристаллы называются одио-осными, а направление, вдоль кото[)ого не происходит двойного лучеиреломле-
[c.226]

С помощью лучевого эллипсоида анализируется ход лучей в анизотропной среде и дaet я определение одноосных и двуосных кристаллов.
[c.267]

О Что такое оптическая ось Сколько оптических осей но-жет существовать в кристалле Что такое одноосные и двуосные кристаллы Опишите метод анализа распространения лучей в анизотропной среде с помощыо лучевого эллипсоида.
[c.271]

Определение знака кристалла. Наблюдение в сходящемся пучке позволяет определить знак как одноосного так и двуосного кристалла, т. е. выяснить, является он положительным или отрицательным.

Опишем сначала метод для случая одноосного кристалла. Образец представляет собой пластинку, вырезанную перпендикулярно оптической оси.

При помещении пластинки в линейный полярископ наблюдаемая коноскопическая карти-
[c.304]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла.

В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах.

Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе.
[c.226]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.

), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях
[c.244]

В одноосных кристаллах линейно поляризованный луч, идущий вдоль оптич. оси, испытывает вращение нлоскостн поляризации вследствие разницы скоростей волн с npaBoii и левой поляризации. В др. направлениях имеет место эллиптич. двупреломление, как и в двуосных кристаллах.

При распространении линейно поляризованной волны в оптически изотропной гиро-тронной среде в любом направлении в ней распространяются две волны с круговой поляризацией — правой н лево11, имеющие различные скорости п соответственно различные показатели преломления.

Поэтому плоскость поляризации линейно поляризованной волны но мере распространения в этой среде будет поворачиваться.
[c.490]

В предыдущей главе было показано, что свет, распространяющийся в двулучепреломляющих кристаллах, представляет собой линейную суперпозицию двух независимых волн. Эти независимые волны характеризуются вполне определенными фазовыми скоростями и состояниями поляризации.

Читайте также:  Двойное гражданство выгоды и трудности - в помощь студенту

Двулучепреломляющие кристаллы могут быть как одноосными, так и двуосными. Однако большинство широко используемых кристаллов, например, таких, как кальцит и кварц, являются одноосными.

В одноосных кристаллах независи мые волны представляют собой обыкновенную и необыкновенную
[c.132]

Иногда встречаются кртсталлы, в которых равны два главных показателя преломления, т.е. i, j = х, у или z. В таких кртсталлах может наблюдаться некритический к угловым расстройкам, или 90-гралус-ный, синхронизм. В случае одноосного кристалла равенство двух главных показателей преломления означает, что соответствующие поверхности индексов для со и 2 со касаются друг друга.

В результате синхронизм некритичен к любым угловым расстройкам вследствие близости фазовых скоростей волн разных частот вблизи точки касания. Поверхности индексов двуосных кристаллов имеют более сложную форму. При выполнении указанных выше условий синхронизм оказывается нечувствительным к изменению направления распространения света в одаой плоскости и чувствительным в другой.
[c.

155]

Кристаллы соединения ВаО 4Б2О3 оптически отрицательные, одноосные или двуосные с малой величиной 2F и показателями светопреломления 1.594 и 7Vj5=1.559.
[c.144]

Кристаллы соединения Ва0-4В20з оптически отрицательные, одноосные или двуосные с малой величиной 27° и показателями светопреломления Ж =1.594 и 7У р=1.559.
[c.179]

Теперь легко понять происхождение двойного лучепреломления. Допустим, что плоская волна падает на плоскопараллельную пластинку из одноосного кристалла. При преломлении на первой поверхности пластинки волна внутри кристалла разделится на обыкновенную и необыкновенную.

Эти волны поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяются внутри пластинки в разных направлениях и с разными скоростями. Волновые нормали обеих волн лежат в плоскости падения.

Обыкновенный луч, поскольку его направление совпадает с направлением- волновой нормали, также лежит в плоскости падения. Но необыкновенный луч, вообще говоря, выходит из этой плоскости.

(В случае двуосных кристаллов деление на обыкновенную и необыкновенную волны теряет смысл — внутри кристал та обе войны необыкновенные . При преломлении волновые ьормали обеих волн, конечно, остаются в плоскости падения, однакооба луча, вообш,е говоря, выходят из нее.)
[c.460]

Для одноосного кристалла изохроматическая поверхность есть поверхность вращения вокруг оптической оси (рис. 281). В направлении оптической оси она уходит в бесконечность, так как для этого направления оба показателя преломления п и Па совпадают.

В двуосных кристаллах таких направлений два (рис. 282). Это есть оптические оси, точнее — оси нормалей (см. 80). Мы не будем зани-ь аться выводом уравнения изохроматической поверхности, а ограничимся качественными соображениями.
[c.

487]

Фиг. 2.1. Форма матрицы кристаллографических классов. а—двуосные кристаллы 6—одноосные кристаллы в — изотропные кристаллы. Обозначения маленькая точка—коэффициент равен иулю квадрат—коэффициент равен нулю, если справедливо условие Клейнмана соединенные точки —коэффициенты чи сленно равны, ио для точек обозначенных светлыми и темными кружками, коэффициенты имеют противоположные знаки. Пунктирные соединения справедливы лишь при выполнении условия Клейнмана. В двуосных кристаллах коэффициенты не зависимы, если условие Клейнмана не выполняется. Пунктирные линии в классе 1 показывают влияние условия Клейнмана на эти 18 коэффнциентов, Фиг. 2.1. a href=

Источник: https://mash-xxl.info/info/477677/

: (1) Результирующая напряженность е является векторной суммой напряженностей Ez и Еу (рис. 1). Угол 

^ В кристалле имеются два направления, представляющие собой две оптические оси, ориентированные относительно электрических осей кристалла под определенным для данного вещества углом а (рис.9).

рис.9

Существуют, однако, такие кристаллы, у которых угол  = 0, т. е. обе оптические оси сливаются и при этом совпадают с одной из электрических осей. Кристаллы, обладающие одной оптической осью, называются одноосными.

В одноосном кристалле один из лучей испытывает такое же преломление, как и луч света на границе раздела двух изотропных сред. Для него показатель преломления не зависит от направления распространения света в кристалле.

Этот луч называется обыкновенным лучом (L0).

рис. 6.10

Ему соответствует поверхность нормалей в виде сферы. Для другого луча преломление происходит так, что его показатель преломления не зависит от направления распространения света в кристалле.

Он называется необыкновенным лучом (Le). Для поверхности лучей получается соответственно сфера и эллипсоид. В двухосных кристаллах оба луча необыкновенные.

Плоскость, проходящая через обе оптические оси двухосного кри­сталла, называют главным сечением кристалла.

Главным сечением одноосного кристалла называют плоскость, проходящую через направление луча и направление оптической оси кристалла. Таким образом, в двухосных кристаллах плоскости главного сечения имеют определенную ориентацию, задаваемую обеими оптическими осями.

В одноосном кристалле имеется бесчисленное множество ориентации главного сечения в зависимости от направления падающего на кристалл светового луча.

Если n0 < ne, 0 > e, то кристалл называется положительным, и, наоборот, если n0 > ne, 0 < e то кристалл называется отрицательным.

Явления в одноосных кристаллах позволяют наглядным образом уяснить вопрос с поляризацией в каждом из двух распространяющихся в них лучей.В двухосных кристаллах оба луча света также поляризованы и колебания электрического вектора D в каждой из волн совершаются во взаимно перпендикулярных плоскостях.

Вообще говоря, все поляризационные явления в двухосных кристаллах значительно сложнее, чем в одноосных. Рассмотрим теперь различные случаи преломления света в одноосных кристаллах. Анализ будем проводить на основе принципа Гюйгенса об элементарных волнах.

Схема преломления световых лучей на границе воздух – кристалл, когда оптическая ось кристалла 00 лежит в плоскости падения, образуя угол с преломляющей поверхностью, приведена на рисунке 11.рис. 11

Параллельный пучок лучей L1, L2,L 3 (фронт волны DF) падает на поверхность раздела SS под углом i к нормали АN. Из всех точек поверхности кристалла SS распространяются элементарные гюйгенсовы волны (на рисунке показаны только две из них): 1 и 1 — сферы для обыкновенной волны, и 2 и 2 — эллипсоиды для необыкновенной волны. Огибающие плоскости Е0 и Еe образуют соответственно обыкновенную и необыкновенную волны в кристалле. Линии, проведенные из центров элементарных волн в точки касания, дают обыкновенный 0 и необыкновенный e лучи. Обыкновенные лучи поляризованы так, что колебания совершаются перпендикулярно плоскости падения (что показано черными кружочками), у необыкновенных лучей колебания происходят в плоскости падения (отмечено стрелочками, перпенди­кулярными лучу).

На рисунке 6.12 изображен случай нормального падения параллельного пучка лучей на такую же поверхность кристалла, как и в случае рисунка 6.11. Но если здесь обыкновенные лучи не испытывают преломления, то необыкновенные лучи преломляются и при нормальном падении. рис. 6.12Схема нормального падения лучей на поверхность кристалла SS, когда оптическая ось параллельна этой поверхности, изображена на рисунке 6.13. Оба луча не испытывают здесь преломления, но идут с разной скоростью. Скорость распространения обыкновенной волны больше скорости распространения необыкновенной волны. Косое падение на поверхность кристалла, когда оптическая ось параллельна этой поверхности, рассмотрено на рисунке 6.15. Наконец, рисунок 6.12 относится к случаю косого падения света на кристалл с оптической осью, перпендикулярной плоскости падения (плоскости чертежа). Здесь колебания в необыкновенном луче совершаются перпендикулярно плоскости падения. Следует отметить, что для этого частного случая закон преломления для обыкновенного и необыкновенного лучей имеет обычный характер с тем лишь различием, что показатели преломления обоих лучей неодинаковы. рис. 13рис. 14Разобранные выше случаи соответствуют преломлению света в положительном кристалле. В отрицательном кристалле преломление происходит аналогично с той лишь разницей, что там, рис. 6.15где у положительного кристалла сильнее преломлялся необыкновенный луч, у отрицательного будет сильнее преломляться обыкновенный луч, и наоборот.

^

Жидкие кристаллы. Таким образом, жидкость имеет определенную структуру, хотя и не так ярко выраженную, как кристаллическая структура твердого тела. Однако возможны случаи, когда жидкость имеет еще более ярко выраженную структуру, чем просто наличие структуры ближнего порядка.

Оказывается, для многих веществ, особенно для органических материалов, вообще нельзя говорить о переходе из твердого состояния в жидкое как об одном переходе.

У них переход из твердого состояния в жидкое состоит из последовательности переходов, при каждом из которых изменяются состояние и строение вещества, и нельзя сказать, что оно находится либо в жидком, либо в твёрдом состоянии.

Механические свойства и структура веществ в этих промежуточных состоянияхявляются промежуточными между жидким и кристаллическим состояниями. Вещество в таких промежуточных состояниях называется жидким кристаллом.

^ Особенностью жидкостей является отсутствие какого-либо пространственного упорядочения и изотропия их свойств. Наиболее существенной чертой кристаллической структуры твердых тел является наличие трехмерного упорядочения.

Жидкие кристаллы проявляют упорядоченность, которая является промежуточной между упорядоченностью жидкости и твердых тел, приводящей к соответствующей анизотропии их свойств. В соответствии с этим жидкие кристаллы делятся на две группы.

Первая группа жидких кристаллов, называемых смектиками, характеризуется одномерной пространственной упорядоченностью. Жидкость представляется состоящей из параллельных жидких слоев, регулярно следующих друг за другом и отличающихся друг от друга упорядоченностью структуры.

Вторая группа жидких кристаллов, называемых нематиками, не имеет пространственной упорядоченности, а характеризуется ориентационной упорядоченностью их молекул. Они сильно вытянуты, и ориентационная упорядоченность возникает из-за преимущественной ориентации этих длинных молекул.

У смектиков молекулы также сильно вытянуты. Поэтому можно сказать, что особенностью жидких кристаллов с молекулярной точки ;зрения является вытянутая структура их молекул, приводящая к анизотропии свойств.

Смектики. Смектики делятся на три типа. Обозначим их А, В, С. У смектиков типов А и С слои жидкости ведут себя как двумерная жидкость, центры масс молекул которой в слое описываются бинарной функцией распределения. У смектиков типа В слои жидкости по своим свойствам ближе к двумерному твердому телу.

В пределах слоев имеются периодичность и жесткость, характерные для твердого тела. Благодаря этому, в частности, наблюдается дифракция рентгеновских лучей на твердотельной упорядоченности внутри каждого слоя.

В отличие от смектиков типов А и С, у которых слои, как правило, искривлены, слои смектиков типа В являются плоскими.

Толщина слоев смектика типа А близка к длине молекул, направленных в среднем перпендикулярно поверхности раздела между слоями (рис. 16).

рис. 6.16

Локальные свойства системы слоев аксиально-симметричны относительно оси вращения, перпен­дикулярной поверхности раздела между слоями, причем оба направления вдоль перпендикуляра эквивалентны. Отсюда следует, что в оптическом отношении смектики типа А проявляют свойства одноосного кристалла.

Толщина слоев смектика типа С меньше длины молекул, и естественным является предположение, что молекулы у него направлены под углом к поверхности раздела (рис. 17). Благодаря этому локальные свойства не являются аксиально-симметричными относительно оси, перпендикулярной поверхности раздела.

рис. 6.17 рис. 6.18Смектики типа С обладают типичными свойствами двуосных кристаллов. Если длинные молекулы, образующие смектик типа С, оптически активны, причем правые и левые формы молекул присутствуют не в одинаковом количестве, то его структура усложняется.

В этом случае при переходе от слоя к слою направление наклона осей молекулы прецессирует вокруг перпендикуляра к поверхности разде­ла между слоями (рис. 18).Кроме смектиков типов А, В и С существуют также смектики других типов (Н, D, Е, …), которые здесь не рассматриваются.

Нематики. Они не обладают пространственной упорядоченностью. Анизотропия их свойств возникает из-за ориентационной упорядоченности их длинных молекул (рис. 6.

19) а дальний порядок в расположении центров масс молекул отсутствует, как это характерно для бинарной функции распределения жидкости.

рис. 6.19Выделенным направлением служит линия ориентации молекул нематика. Эта линия является осью симметрии свойств нематика, причем оба направления вдоль линии являются эквивалентными.

Если молекулы обладают дипольным моментом, то ориентация диполей в обоих направлениях равновероятна: дипольные моменты одной половины молекул ориентированы в одном направлении, а у другой половины — в противоположном. Поэтому в оптическом отношении нематик является одноосным кристаллом, причем оптическая ось совпадает с выделенным направлением.

Нематики встречаются лишь среди ве­ществ, у которых правые и левые формы молекул совпадают. Если они различны, то присутствуют в одинаковом количестве (рацемическая система).

Холестерики. Если в нематике создать избыток правых или левых молекул, то структура нематической фазы искажается, а именно появляется спиральное искажение.

Оно наблюдается, в частности, у чистого эфира холестерина. Поэтому возникающая при этом спиральная фаза называется холестерической. Распределение центров масс молекул при этом, так же как и в нематической фазе, не обнаруживает дальнего порядка, а локальные свойства в каждой области характеризуются направлением ориентации молекул в ней.

Однако в отличие от нематиков при переходе от одной области к другой направление преимущественного ориентирования молекул изменяется, в результате че­го возникает спиральная структура (рис. 6.20).

Спирали могут быть как правого, так и левого вращения в за­висимости от того, какие молекулы присутствуют в избытке. Ясно, что холестерики могут существовать лишь у веществ, правые и левые формы молекул которых различны и присутствуют в разных пропорциях (нерацемические системы).рис. 6.20

^ .

Жидкие кристаллы обладают очень важными оптическими свойствами, которые обеспечили их многочисленное применение и большой интерес к их изучению. Как нематики, так и смектики типа А являются одноосными кристаллами, свойства которых легко и в широких пределах изменяются внешними воздействиями.

Это открывает широкие возможности управления световыми потоками с помощью жидких кристаллов.

Холестерики вследствие спиральной периодичности их структуры проявляют дифракционные свойства в видимой части спектра.

Поскольку шаг спирали изменяется под влиянием внешних воздействий, например температуры, то с помощью этих внешних воздействий также можно управлять световым потоком.На свойства жидких кристаллов большое влияние оказывают электрические и магнитные поля.

Изучение этих влияний является в настоящее время предметом интенсивных научных исследований, а получаемые результаты используются в практике. Широко известны цифровые указатели на жидких кристаллах, дисплеи.

Разработан метод визуализации изображений в ультрафиолетовом излучении. Большими преимуществами жидкокристаллических пленок являются их сравнительная дешевизна и малая величина используемых мощностей и электрических напряжений.

^

кристаллическую пластинку.

Рассмотрим кристаллическую пластинку, вырезанную параллельно оптической оси. При падении на такую пластинку плоскополяризованного света обыкновенный и необыкновенный лучи оказываются когерентными. На входе в пластинку разность фаз этих лучей равна нулю, на выходе из пластинки

(30)

т.к. =(n0 — ne)d

Вырезанная параллельно оптической оси пластинка, для которой:

(n0-ne)d = m0 + 0/4

— любое целое число либо нуль), называется пластинкой в четверть волны. При прохождении через такую пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи приобретают разность фаз, равную /2 (напомним, что разность фаз определяется с точностью до 2m). Пластинка, для которой

(32)

называется пластинкой в полволны, и т. д.

Рассмотрим прохождение плоскополяризованного света через пластинку в полволны. Колебание Е в падающем луче, совершающееся в плоскости Р, возбудит при входе в кристалл колебание Е0 обыкновенного луча и колебание Ее необыкновенного луча (рис. 6.21).

За время прохождения через пластинку разность фаз между колебаниями Е0 и Ее изменяется на .

Поэтому на выходе из пластинки фазовое соотношение между обыкновенным и необыкновенным лучами будет соответствовать взаимному расположению векторов Ее и Е0 (на входе в пластинку оно соответствовало взаимному расположению векторов Ее и Е0).

Следовательно, свет, вышедший из пластинки, будет поляризован в плоскости Р'. Плоскости Р и Р' расположены симметрично относительно оптической оси пластинки О. Таким образом, пластинка в полволны поворачивает плоскость колебаний прошедшего через нее света на угол 2 (— угол между плоскостью колебаний в падающем луче и осью пластинки).

рис.6.21 рис. 6.22

Теперь пропустим плоскополяризованный свет через пластинку в четверть волны (рис. 6.22). Если расположить пластинку так, чтобы угол между плоскостью колебаний Р в падающем луче и осью пластинки О равнялся 45°, амплитуды обоих лучей, вышедших из пластинки, будут одинаковы (предполагается, что дихроизма нет).

Сдвиг по фазе между колебаниями в этих лучах составит /2. Сле­довательно, свет, вышедший из пластинки, будет поляризован по кругу. При ином значении угла  амплитуды вышедших из пластинки лучей будут неодинаковыми. Поэтому при наложении эти лучи образуют свет, поляризованный по эллипсу, одна из осей которого совпадает с осью пластинки О.

При пропускании плоскополяризованного света через пластинку в не совпадающее с m + 1/4 или т +1/2 дробное число волн из пластинки выйдут две когерентные, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях световые волны, разность фаз которых отличается от /2 и от .

Следовательно, при любом отношении амплитуд этих волн, зависящем от угла (рис. 22), на вы­ходе из пластинки получится эллиптически поляризованный свет, причем ни одна из осей эллипса не будет совпадать с осью пластинки О. Ориентация осей эллипса относительно оси О определяется разностью фаз , а также отношением амплитуд, т. е.

углом между плоскостью колебаний в падающей волне и осью пластинки О.

Отметим, что, независимо от толщины пластинки, при , равном нулю или /2, в пластинке будет распространяться только один луч (в первом случае необыкновенный, во втором — обыкновенный), так что на выходе из пластинки свет останется плоскополяризованным с плоскостью колебаний, совпадающей с Р.

Если на пути эллиптически поляризованного света поставить пластинку в четверть волны, расположив ее оптической осью вдоль одной из осей эллипса, то пластинка внесет дополнительную разность фаз, равную /2. В результате разность фаз двух плоскополяризованных волн, дающих в сумме эллиптически поляризованную волну, станет равной нулю или , так что наложение этих волн даст плоскополяризованную волну. Следовательно, надлежащим образом повернутая пластинка в четверть волны превращает эллиптически поляризованный свет в плоскополяризованный. На этом основывается метод, с помощью которого можно отличить эллиптически поляризованный свет от частично поляризованного или свет, поляризованный по кругу, от естественного. Исследуемый свет пропускается через пластинку в четверть волны и помещенный за ней поляризатор. Если исследуемый луч является эллиптически поляризованным (или поляризованным по кругу), то, вращая пластинку и поляризатор вокруг направления луча, удается добиться полного затемнения поля зрения. Если же свет является частично поляризованным (или естественным), то ни при каком положении пластинки и поляризатора невозможно получить погашения исследуемого луча.

Источник: https://userdocs.ru/fizika/132460/index.html?page=2

ПОИСК

    Жидкость, содержащая анизотропные ориентированные частицы, обладает двойным лучепреломлением — она подобна двухосному кристаллу. Двойное лучепреломление измеряется в направлении г, параллельном оси динамооптиметра. Конечная причина двойного лучепреломления — анизотропия поляризуемости частицы.

Для твердых эллипсоидов вращения с отношением большой и малой осей, равным Ь, теория дает для двойного лучепреломления [c.164]     Для определения формы макромолекул (а также их анизотропной поляризуемости) пользуются и двойным лучепреломлением в потоке (динамооптический эффект Максвелла).

Динамооптиметр представляет собой два коаксиальных цилиндра, между стенками которых находится исследуемая жидкость — раствор полимера. Внутренний цилиндр — ротор — вращается вокруг общей оси, увлекая за собой жидкость.

В ней устанавливается градиент скорости — слой, примыкающий к стенке ротора, движется с наибольшей скоростью, слой, примыкающий к стенке неподвижного цилиндра, неподвижен. В результате макромолекулы ориентируются в растворе и подвергаются растягивающему усилию. Жидкость становится анизотропной, подобной двухосному кристаллу.

Двойное лучепреломление наблюдается в направлении, параллельном оси динамооптиметра. Его измерение дает указанные сведения. [c.

83]

    Изучение зависимостей интенсивности полос поглощения ИК-спектров для двухосно-ориентированной пленки от напряженности электрического поля [154] ири циклическом изменении Ж показало, что в процессе поляризации ири 7п = 338 К и Ж = 210 МВ/м происходит переход кристаллов а-формы в и р р-форму и ориентирование диполей в направлении электри- [c.183]

    Анизотропные кристаллы можно разделить иа две основные группы. К одноосным относятся кристаллы, принадлежащие к тетрагональной либо гексагональной системам. Двухосные кристаллы принадлежат к орторомбической, моноклинной и триклинной системам. [c.243]

    Существенные изменения вида доменов и их размерных параметров вызьгаают и плоскостные (или двухосные) упругие растяжения [83]. На рисунке 2.2.4 можно видеть значительное изменение ширины полосовых доменов в кристалле идеальной ориентации (угол = 0) в направлении [001] (рисунок 2.2.4, а — в). [c.62]

    Показатели, определяемые в сходящемся свете. При работе в сходящемся свете конический пучок лучей, проходя через кристалл, создает интерференционные картины, которые можно отличать одну от другой.

Пользуясь этим, сходящийся свет используют для определения осности кристалла (одноосный или двухосный), его оптического знака (положительный или отрицательный), величины угла оптических осей и некоторых других показателей.

[c.118]

    Р(ОН)з Н3РО3 бесцветное кристалли- ческое в-во средняя кислота двухосное-ная Н НРОа сильный восстано- витель [c.547]

    Показатель преломления и-отношение скоростей света в граничащих средах. Для жидкостей и твердых тел и определяют, как правило, относительно воздуха, для газов-относительно вакуума. Значения и зависят от длины волны X света и т-ры, к-рые указывают соотв. в подстрочном и надстрочном индексах, напр.

показатель преломления при 20 С для В-линии спектра натрия (X 589 нм). Часто используют также линии С пР спектра водорода соотв. 656 и 486 нм). В случае газов необходимо утатывать зависимость п от давления (указывать его или приводить данные к нормальному давлению). Анизотропные тела-одно- и двухосные кристаллы-характеризуются соотв.

двумя экстремальными или тремя значениями и. [c.261]

    Наиболее перспективным считают поливинилиденфторид (ПВДФ) — полимер, обладающий сравнительно большим дипольным электрическим моментом. ПВДФ представляет собой композицию из мелких кристаллических пластинок в аморфной фазе.

В отсутствие поляризации их результирующий момент равен нулю, поэтому необходима внешняя поляризация, ориентирующая диполи. Одноосное или двухосное растяжение перед поляризацией усиливает действие последней. Поляризованный материал обладает хорошими пьезоэлектрическими свойствами.

Температура стеклования от -20 до -30°С, плавления 1б0…170°С. Растворяется в широко применяемых растворителях. Водо- и атмосферостоек. Удельное сопротивление 10 …10 Ом м. После растворения кристаллизуется в виде мелких (порядка 1 мкм) кристаллов, что позволяет получить однородные пленки.

Для нанесения пленки подложку и растворенную массу нагревают до 55…60°С. Для поляризации проволочное острие помещают на расстоянии 10 мм от пленки и подают на него постоянное напряжение 10 кВ в течение 10 мин при нормальных условиях.

Нанесенные подобным образом пленки проверены [47] до частот порядка 10 ГГц (при толщине пленки 1,5 мкм). При удельной поверхностной электрической мощности возбуждения до 100 Вт/см не наблюдалось деполяризации и разрушения пленок [c.97]

    Как видно из схемы, наиболее устойчива а-форма. Отжиг при атмосферном давлении приводит к переходу всех кристаллических форм в а-форму. Пленки, получаемые промышленным методом, состоят из смеси кристаллических а- и Р-форм.

В экструзионных и двухосно-ориентированных пленках (последние изготавливают методом экструзии с раздувом) превалирует а-форма кристаллов в одноосно-ориентированных пленках, получаемых вытяжкой в направлении экструзии при 323—373 К, преобладает Р-форма.

Пленки с кристаллами у-формы можно приготовить выпариванием раствора ПВДФ в ди-метилсульфоксиде или охлаждением расплава при высоких давлениях (порядка 400 МПа). [c.184]

    Ориентационная вытяжка приводит к увеличению пьезомодулей 31, ( зз , dp за счет ориентации кристаллических и аморфных областей, приводящей к увеличению поляризованности. При одноосной ориентационной вытяжке возпикаег анизотропия пьезомодулей л увеличивается с повышением степени вытяжки, а 32 уменьшается.

Максимальные значения 31 достигаются при степени вытяжки, равной 5 [169]. Для одноосно-ориентированной пленки значения 31 более чем в 3 раза выше, чем для неориентированной пленки с -структурой кристаллов абсолютные значения dp и 33 примерно в 2 раза выше, чем для неориентированной пленки с -структурой.

Для двухосно-ориентированной пленки по сравнению с неориентированной пленкой а-струк-туры значения иьезомодулей 31 и 32 примерно в 2 раза больше, а абсолютные значения dp и 33 в 3 раза больше.

Ниже приведены некоторые характеристики одноосно-(/i = 9 мм) (I) и двухосно-(/i = 25 мкм) (II) ориентированных пленок из ПВДФ, подвергнутых поляризации по оптимальному режиму [150]  [c.185]

    С помощью специальных методов электронно-микроскопических исследований (декорирования) удалось показать, что ориентирующее и зародышеобразующее действие подложки проявляется не по всей поверхности, а локализовано в активных центрах, которыми в случае кристаллических подложек являются места выхода дислокаций, центры вакансий, границы блоков, структурные дефекты. Дефекты обладают избыточной свободной энергией, и на них происходят поверхностные реакции. В результате структура граничных слоев, формирующихся на этих поверхностях, оказывается измененной. Так, кристаллизация полиэтилена на стекле сопровождается развитием обычной сферолитной структуры, в то время как на свежем сколе кристалла КаС1 возникает [379] двухосная текстура игольчатых кристаллов [379], расположенных под углом 82° друг к другу (рис. 111.33, см. вклейку). Аналогичные результаты получены в работе [359]. Полистирольный латекс на поверхности слюды образует равномерные небольшие скопления, а на угольной пленке возникаюг крупные агломераты [357] (рис. 111.34, см. вклейку). Дальнодействие проявляющихся в этих случаях сил оказывается весьма значительным, оно достигает иногда несколько сот и даже тысяч ангстремов [378—381]. Было установлено [221], что структурноактивные добавки, т. е. вещества, в присутствии которых преобразуется надмолекулярная структура полимеров, способны к химическому взаимодействию с макромолекулами. Так, в частности, с помощью ИК-спектров удалось наблюдать взаимодействие хлоридов меди и цинка с полиамидами, точнее, с модельным веществом форманилидом. Изменения в ИК-спектрах свидетельствовали об участии групп С= О и КН форманилида в образовании хелатных комплексов с добавками. Хлорид свинца в этих [c.141]

    Эластичный. Цвет (см. Цвет минералов) бурый, красновато-бурый, зеленовато-бурый, черный. Прозрачен в тонких пластинках. Сильный плеохроиз.ч по N И ) темнобурый, красно-бурый, зеленоватобурый по Лр светлый соломенно-желтый, оранжевый, зеленовато-бу-рый. Б. двухосный, положительный 2У = О—35°. Показатели преломления н = 1,610—1,697 п, = = 1,609-1,696 Пр = 1,571—1,616 п — п.р = 0,039—0,081.

Физ. и оптические св-ва Б. определяются содержанием Ре +, Ре + и Т1. Б. и его разновидности находятся почти во всех типах метаморфических ц магматических пород — в кристаллических сланцах, гнейсах, гранитах, граиодиоратах, диоритах и др. крупные кристаллы — в пегматитах. Методом гидротермального синтеза и кристаллизации из расплава получены все разновидности минера- [c.

144]

    КИЗЕРЙТ [по имени нем. ученого Д. Кизера (D. Kieser)], Mg [SO4] х X Н2О — минерал класса сульфатов. Хим. состав (%) MgO — 29,0 SO3 — 58,0 Н2О — 13,0. Структура островная, сингония моноклинная, вид симметрии призматический. К. обычно образует сплошные зернистые массы.

Кристаллы изометрического облика с наиболее развитыми гранями 111 , 011 , 110 , ГИ , foi), с характерным для них приблизительно одинаковым развитием форм 111), 111), в результате чего они имеют псевдобипирамидальный габитус.

В шлифах из мелкозернистых агрегатов часто обнаруживается двойниковое строение зерен, реже отмечаются полисинтетические двойники. Спайность (см. Спайность минералов) совершенная по (110) и (111). Плотность 2,57 г см . Твердость 3,5. Хрупкий. Серовато-белый или желтоватый минерал (см.

Цвет минералов), редко бывает бесцветен и прозрачен. Блеск стеклянный (см. Влеск минералов). Двухосный, положительный  [c.579]

    В.геск минералов) стеклянный, шелковистый и волокнистый. Сильно диамагнитен. Хорошо растворим в воде. Легко обезвоживается, переходя в белый порошок. Вкус вяжущий, металлический, тошнотворный. Двухосный, отрицательный 2F = 71°. Показатели преломления = = 1,479 = 1,475 Пр= 1,452.

Кривая нагревания характеризуется эндотермическими эффектами при т-рах 35 60 145 300 770 890 и 950° С. Образуется в зоне окисления месторождений, обогащенных цинком (сфалеритом). Получают его в виде кристаллов выпариванием водных растворов ниже т-ры 38° С.

Применяют в крашении и ситцепечатании, для получения металличе- [c.670]

    С Ода, Na2 Oз 10H20 — минерал класса карбонатов. Хим. состав (%) Ка О — 21,6 СО — 15,4 НзО — 63,0. Структура островная, сингония моноклинная, вид симметрии призматический. Образует таблитчатые кристаллы, зернистые агрегаты и плотные скопления, а также корки, лучистые и волокнистые выделения, выцветы и налеты.

Кристаллы имеют форму ромбоидальных табличек по (010). Двойники но (001). Спайность совершенная по (001) и несовершенная по (010) (см. Спайность минералов). Плотность 1,46 —1,47 г см . Твердость 1,0—1,5. Хрупкий. Бесцветный, белый, желтоватый, серый (см. Цвет минералов). Прозрачный. Блеск стеклянный (см.

Блеск минералов). Излом раковистый (см. Излом минералов). Легко растворяется в воде в сухом воздухе теряет часть воды, превращаясь в моногидрат (термонатрит). При воздействии на С. соляной к-ты выделяется углекислый газ. Двухосный, отрицательный 2У = 71°. Показатели преломления Пд = 1,440 = 1,425 = 1,405  [c.

414]

Источник: https://www.chem21.info/info/1123480/

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

  • Cтраница 2
  • Если наблюдение проводится РЅРµ РІ направлении оптических осей, то одноосные Рё двухосные кристаллы дают погасание РїСЂРё четырех положениях поворотного столика РјРёРєСЂРѕСЃРєРѕРїР°, что типично для анизотропных кристаллов.  [16]
  • Направления, определяемые косинусами 10, ти Рё Рї0, называются оптическими РѕСЃСЏРјРё РґРІСѓС…РѕСЃРЅРѕРіРѕ кристалла.  [17]

Жидкость, содержащая анизотропные ориентированные частицы, обладает двойным лучепреломлением — РѕРЅР° РїРѕРґРѕР±РЅР° РґРІСѓС…РѕСЃРЅРѕРјСѓ кристаллу. Двойное лучепреломление измеряется РІ направлении Рі, параллельном РѕСЃРё динамооптиметра.  [18]

Кристалл, РІ котором Р°, Р¬, СЃ РЅРµ равны, называется двухосным кристаллом. Калийная селитра Рё арагонит являются примерами таких кристаллов.  [19]

Ванн Рё Даубени [ ] вычисляют анизотропные поляризуемости РЎ — РЎ-СЃРІСЏР·Рё, РёСЃС…РѕРґСЏ РёР· значений трех показателей преломления двухосных кристаллов РЎ32Рќ6РІ, РЎ36Рќ74 Рё РЎ38Рќ78, РІ которых, согласно рентгенографическим данным, парафиновые цепочки имеют плоскую транс-конфигурацию.  [20]

Глэйзбрук нашел СЃРІРѕСЋ тему — РѕРЅР° перекликалась скорее СЃ исследованиями Стокса — решил проверить френелевскую теорию поперечных колебаний РІ твердом эфире РЅР° РґРІСѓС…РѕСЃРЅРѕРј кристалле арагонита. Эта тема должна была способствовать укреплению Максвелловой теории, поскольку электромагнитная теория света также приводила Рє поперечным колебаниям РІ эфире.  [21]

Одноосные кристаллы обычно характеризуются коэфф. Двухосные кристаллы характеризуются коэфф.

Теплопроводность РєРѕСЂСѓРЅРґР° РїСЂРё С‚-СЂРµ около — 230 РЎ больше теплопроводности меди, РЅРѕ РїСЂРё комнатной С‚-СЂРµ наиболее высока теплопроводность серебра, меди Рё золота.  [22]

Р�зложенный выше метод пригоден также для ориентации двухосных кристаллов, РєРѕРіРґР° РѕРґРЅР° РёР· оптических осей параллельна направлению распространения светового пучка. Р�нтерференционная картина РґРІСѓС…РѕСЃРЅРѕРіРѕ кристалла имеет РґРІР° центра, каждый РёР· которых соответствует направлению вдоль оптической РѕСЃРё. Этими центрами можно пользоваться для ориентации РѕРґРЅРѕР№ РёР· оптических осей кристалла параллельно направлению распространения светового пучка.  [23]

Р’ РѕРґРЅРѕ — Рё двухосных кристаллах такой тензор имеет соответственно РґРІРµ Рё три независимые компоненты.

Однако в данном случае надо еще иметь в виду, что одна квадратичная комбинация, именно га2 га2 га2 1, не зависит от направления вектора m и потому может быть исключена из энергии анизотропии.

Следовательно, выражение (40.1) для РѕРґРЅРѕ — Рё двухосных кристаллов содержит соответственно всего РѕРґРёРЅ или РґРІР° независимых коэффициента.  [24]

Как условлено РІ В§ 97, РјС‹ рассматриваем оптику прозрачных кристаллов. Упомянем здесь, однако, РѕР± РѕРґРЅРѕРј свойстве двухосных кристаллов, которое может возникнуть РїСЂРё учете поглощения.  [25]

Р’ РѕРґРЅРѕ — Рё двухосных кристаллах такой тензор имеет соответственно РґРІРµ Рё три независимые компоненты.

Следовательно, выражение ( 40 1) для РѕРґРЅРѕ — Рё двухосных кристаллов содержит соответственно всего РѕРґРёРЅ или РґРІР° независимых коэффициента.  [26]

Существует два типа анизотропных кристаллов: одноосные и двухосные.

РџСЂРё прохождении света через одноосный кристалл свет расщепляется РЅР° РґРІР° луча — обыкновенный Рё необыкновенный, тогда как РІ случае РґРІСѓС…РѕСЃРЅРѕРіРѕ кристалла свет расщепляется РЅР° РґРІР° необыкновенных луча.  [27]

Это выражение уже РЅРµ сводится Рє изотропному случаю. Р’ двухосных кристаллах РІСЃРµ три главных значения тензора СЂРі — различны. Этот случай здесь РЅРµ рассмотрен.  [28]

Глэйзбрук РїРѕ представлению Максвелла был избран феллоу — членом совета колледжа. Дальше работа была продолжена совместно Максвеллом Рё Глэйзбруком РЅР° РґСЂСѓРіРѕРј кристалле.

РџРѕРґ названием Плоские волны РІ РґРІСѓС…РѕСЃРЅРѕРј кристалле РѕРЅР° была доложена Максвеллом Королевскому обществу РІ РёСЋРЅРµ 1878 РіРѕРґР°. Такой же результат был получен РЅР° РґСЂСѓРіРѕРј кристалле — исландского шпата.

Этот результат был представлен Королевскому обществу летом 1879 РіРѕРґР°.  [29]

Такое же магнитное расщепление обнаруживается в спектре кристаллов КЬиОз ( КОз) з, структура которых подобна структуре двойного цезийуранилнитрата.

Поэтому можно ожидать, что также ведут себя и другие одноосные соли уранила.

РЎ РґСЂСѓРіРѕР№ стороны, РІ двухосных кристаллах РЅРµ существует вырождения относительно РѕСЃРё Рћ-U — Рћ даже РІ состояниях, РїСЂРё которых момент РІРѕРєСЂСѓРі этой РѕСЃРё РЅРµ исчезает.

Это объясняется тем, что асимметрия внутреннего электрического поля оказывается достаточной для того, чтобы вызвать разделение. Р’ соответствии СЃ этим РІ спектрах поглощения двухосных кристаллов, таких, как CS2UO2CU Рё Рљ2РёРћРі ( 804) 2, магнитное расщепление РЅРµ наблюдается.  [30]

Страницы:      1    2    3

Источник: https://www.ngpedia.ru/id120064p2.html

Ссылка на основную публикацию