Ядерные реакции — в помощь студенту

Фотоэффектом называется потеря телами электронов под действием света. Существует критическая длина волны (своя для каждого металла), с превышением которой фотоэффект прекращается. Т.к.

эта длина волны лежит в длинноволновой области спектра, то её принято называть красной границей фотоэффекта
 Для фотоэффекта Эйнштейн привлёк представление о фотонах (квантах света), предложенное Планком для объяснения теплового излучения тел. Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта имеет вид:
Ядерные реакции - в помощь студенту
Постулаты Бора:
1) электроны движутся в атоме по стационарным орбитам, на которых они обладают энергией, но энергии не излучают
 Таких стационарных орбит в атоме несколько. Нижняя орбита называется основным состоянием атома, остальные — возбуждённым состоянием атома;

2) переходя с одной стационарной орбиты на другую, электрон испускает или поглощает квант электромагнитной энергии, чья энергия пропорциональна частоте:

Ядерные реакции - в помощь студенту
 В 1932 г. советский физик Иваненко и немецкий физик Гейзенберг предложили протонно-нейтронную модель ядра атома. По этой модели ядро атома состоит из двух видов элементарных частиц — протонов и нейтронов. Так как в целом атом электрически нейтрален, то число протонов в ядре равно числу электронов в атомной оболочке. Следовательно, число протонов равно атомному номеру элемента (Z) таблицы Менделеева. Сумму числа протонов Z и числа нейтронов N называют массовым числом и обозначают A.
Ядерные реакции - в помощь студенту
 Под энергией связи понимают ту энергию, которая необходима для полного расщепления ядра на отдельные нуклоны. Энергию связи атомных ядер можно рассчитать по формуле
Ядерные реакции - в помощь студенту
 Величину ∆M называют дефектом масс, который определяется по формуле
Ядерные реакции - в помощь студенту
где mp — масса протона, mn — масса нейтрона.

 Самопроизвольное испускание неких частиц атомами получило название радиоактивность. Было установлено, что радиоактивные элементы испускают три вида излучения. Их назвали α-, β- и γ- лучами.

 Природа α-, β- и γ- лучей различна. γ-лучи — это электромагнитные волны с очень маленькой длиной волны (от 10−8 до 10−11 см). β-лучи — это электроны, движущиеся со скоростями, близкими к скорости света. α-лучи — это поток ядер атомов гелия (дважды ионизированные атомы гелия). α-, β- и γ- лучи испускаются атомами радиоактивных элементов при их превращениях.
 Для α- и β-распада действует правило смещения: при α-распаде ядро теряет положительный заряд 2e, а масса его убывает на 4 атомных единицы. В результате элемент смещается на 2 клетки к началу периодической системы. Если α-распад претерпевает элемент X, то в результате получается элемент Y :
Ядерные реакции - в помощь студенту

 При β-распаде из ядра вылетает электрон. Он символически изображается -10e, т. к. масса его очень мала. После β-распада элемент смещается на одну клетку к концу таблицы Менделеева:

Ядерные реакции - в помощь студенту

 При γ-распаде заряд не меняется, масса ядра меняется ничтожно мало.

Число α-распадов
Ядерные реакции - в помощь студенту
 Число β-распадов
Ядерные реакции - в помощь студенту Практика: решай 20 задание и тренировочные варианты ЕГЭ по физике

Источник: https://examer.ru/ege_po_fizike/teoriya/radioaktivnost

Конспект лекции " Ядерные реакции"

Ядерные реакции

1.Общая характеристика ядерных реакций.

  • Ядерная реакция – это процесс взаимодействия атомного ядра с
  • другим ядром или элементарной частицей, сопровождающийся изменением состава и структуры ядра и выделением вторичных частиц или γ-квантов.
  • Первая ядерная реакция была осуществлена Э. Резерфордом
  • в 1919 году в опытах по обнаружению протонов в продуктах распада ядер.

Ядерные реакции - в помощь студенту

Аномальный эффект в азоте

Ядерные реакции - в помощь студенту

Рис.1.

Ядерные реакции - в помощь студенту

  1. 1932г. Открытие нейтрона
  2. 1933г. Открытие искусственной радиоактивности
  3. Ядерные реакции - в помощь студенту

Ядерные реакции могут протекать при бомбардировке атомов быстрыми заряженными частицами (протоны, нейтроны, α-частицы, ионы). В таблице 1. приведены основные типы ядерных реакций .

Табл.1 Типы ядерных реакций.

Тип реакции Пример
1. (α,p) Ядерные реакции - в помощь студенту
2. (α,n) Ядерные реакции - в помощь студенту
3. (p,n) Ядерные реакции - в помощь студенту
4. (p,α) Ядерные реакции - в помощь студенту
5. (p,γ)
6. (d,p)
7. (d,n)
8. (n,p)
9. (n,γ)
10. (n,α)

При ядерных реакциях выполняется несколько законов сохранения: импульса, энергии, момента импульса, заряда.

В дополнение к этим классическим законам сохранения при ядерных реакциях выполняется закон сохранения так называемого барионного заряда (т. е. числа нуклонов – протонов и нейтронов).

Выполняется также ряд других законов сохранения, специфических для ядерной физики и физики элементарных частиц.

Ядерная реакция протекает в 2 этапа:

  1. Образование компаунд ядра a + XC

  • Время существования компаунд ядра tС = 10-14c = 108τя
  • τя = 10-22 с – единица ядерного времени – время, необходимое для
  • пролёта быстрому нейтрону (с энергией ~ 10 МэВ) расстояния,
  • сравнимого с радиусом ядра.
  • 2) Распад компаунд ядра С → b + Y
  • Распад не зависит от способа образования.
  • Ядерные реакции сопровождаются энергетическими превращениями. Энергетическим выходом ядерной реакции называется величина
  • ,

где ma и mX – массы исходных продуктов, mb и mY – массы конечных продуктов реакции. Величина Δm называется дефектом масс. Ядерные реакции могут протекать с выделением (E  0) или с поглощением энергии (E E|, которая называется порогом реакции. Если энергия выделяется – реакция экзотермическая.

Если энергия поглощается – реакция эндотермическая. Для того чтобы ядерная реакция имела положительный энергетический выход, удельная энергия связи нуклонов в ядрах исходных продуктов должна быть меньше удельной энергии связи нуклонов в ядрах конечных продуктов. Это означает, что величина Δm должна быть положительной.

2. Деление ядер урана. Цепная реакция.

Возможны два принципиально различных способа освобождения ядерной энергии:

  • реакции деления тяжёлых ядер, находящихся в конце таблицы

Д.И.Менделеева и реакции синтеза лёгких ядер, находящихся в начале таблицы Д.И. Менделеева.

Деление тяжелых ядер. В отличие от радиоактивного распада ядер, сопровождающегося испусканием α- или β-частиц, реакции деления – это процесс, при котором нестабильное ядро делится на два крупных фрагмента сравнимых масс.

В 1939 году немецкими учеными О. Ганом и Ф. Штрассманом было открыто деление ядер урана. Продолжая исследования, начатые Ферми, они установили, что при бомбардировке урана нейтронами возникают элементы средней части периодической системы – радиоактивные изотопы бария (Z = 56), криптона (Z = 36) и др.

Уран встречается в природе в виде двух изотопов: уран-238 (99,3 %) и уран-235 (0,7 %). При бомбардировке нейтронами ядра обоих изотопов могут расщепляться на два осколка.

При этом реакция деления урана-235 наиболее интенсивно идет на медленных (тепловых) нейтронах, в то время как ядра урана-238 вступают в реакцию деления только с быстрыми нейтронами с энергией порядка 1 МэВ. Основной интерес для ядерной энергетики представляет реакция деления ядра урана-235.

В настоящее время известны около 100 различных изотопов с массовыми числами примерно от 90 до 145, возникающих при делении этого ядра. Две типичные реакции деления этого ядра имеют вид:

Обратите внимание, что в результате деления ядра, инициированного нейтроном, возникают новые нейтроны, способные вызвать реакции деления других ядер.

Продуктами деления ядер урана-235 могут быть и другие изотопы бария, ксенона, стронция, рубидия и т. д. Кинетическая энергия, выделяющаяся при делении одного ядра урана, огромна – порядка 200 МэВ.

Оценку выделяющей при делении ядра энергии можно сделать с помощью удельной энергии связи нуклонов в ядре (рис.2).

Удельная энергия связи нуклонов в ядрах с массовым числом A ≈ 240 порядка 7,6 МэВ/нуклон, в то время как в ядрах с массовыми числами A = 90–145 удельная энергия примерно равна 8,5 МэВ/нуклон.

Читайте также:  Учет операций по расчетным счетам - в помощь студенту

Следовательно, при делении ядра урана освобождается энергия порядка 0,9 МэВ/нуклон или приблизительно 210 МэВ на один атом урана.

При полном делении всех ядер, содержащихся в 1 г урана, выделяется такая же энергия, как и при сгорании 3 т угля или 2,5 т нефти.

Рис.2. Зависимость удельной энергии связи от массового числа химического элемента.

Продукты деления ядра урана нестабильны, так как в них содержится значительное избыточное число нейтронов.

Действительно, отношение N / Z для наиболее тяжелых ядер порядка 1,6, для ядер с массовыми числами от 90 до 145 это отношение порядка 1,3–1,4.

Поэтому ядра-осколки испытывают серию последовательных β–-распадов, в результате которых число протонов в ядре увеличивается, а число нейтронов уменьшается до тех пор, пока не образуется стабильное ядро.

При делении ядра урана-235, которое вызвано столкновением с нейтроном, освобождается 2 или 3 нейтрона. При благоприятных условиях эти нейтроны могут попасть в другие ядра урана и вызвать их деление.

На этом этапе появятся уже от 4 до 9 нейтронов, способных вызвать новые распады ядер урана и т. д. Такой лавинообразный процесс называется цепной реакцией.

Схема развития цепной реакции деления ядер урана представлена на рис.3.

Рис.3. Схема развития цепной реакции.

Для осуществления цепной реакции необходимо, чтобы так называемый коэффициент размножения нейтронов был больше единицы. Другими словами, в каждом последующем поколении нейтронов должно быть больше, чем в предыдущем.

Коэффициент размножения определяется не только числом нейтронов, образующихся в каждом элементарном акте, но и условиями, в которых протекает реакция – часть нейтронов может поглощаться другими ядрами или выходить из зоны реакции. Нейтроны, освободившиеся при делении ядер урана-235, способны вызвать деление лишь ядер этого же урана, на долю которого в природном уране приходится всего лишь 0,7 %.

Такая концентрация оказывается недостаточной для начала цепной реакции. Изотоп урана-238 также может поглощать нейтроны, но при этом не возникает цепной реакции.

Цепная реакция в уране с повышенным содержанием урана-235 может развиваться только тогда, когда масса урана превосходит так называемую критическую массу. В небольших кусках урана большинство нейтронов, не попав ни в одно ядро, вылетают наружу. Для чистого урана-235 критическая масса составляет около 50 кг.

Критическую массу урана можно во много раз уменьшить, если использовать так называемые замедлители нейтронов. Дело в том, что нейтроны, рождающиеся при распаде ядер урана, имеют слишком большие скорости, а вероятность захвата медленных нейтронов ядрами урана-235 в сотни раз больше, чем быстрых. Наилучшим замедлителем нейтронов является тяжелая вода D2O.

Обычная вода при взаимодействии с нейтронами сама превращается в тяжелую воду.

Хорошим замедлителем является также графит, ядра которого не поглощают нейтронов. При упругом взаимодействии с ядрами дейтерия или углерода нейтроны замедляются до тепловых скоростей.

Применение замедлителей нейтронов и специальной оболочки из бериллия, которая отражает нейтроны, позволяет снизить критическую массу до 250 г.

В атомных бомбах цепная неуправляемая ядерная реакция возникает при быстром соединении двух кусков урана-235, каждый из которых имеет массу несколько ниже критической.

Рис.4. Схема устройства атомной бомбы.

Источник: https://multiurok.ru/files/konspekt-lektsii-iadernye-reaktsii.html

Ядерные реакции (средняя школа)

Ядерные реакции

Явление самопроизвольного превращения неустойчивых ядер атомов в ядра других атомов с испусканием частиц и излучением энергии называется естественной радиоактивностью. Почти 90 % известных ядер нестабильны.

Радиоактивные ядра могут испускать частицы трех видов: положительно заряженные (α-частицы – ядра гелия), отрицательно заряженные (β-частицы – электроны) и нейтральные (γ-частицы – кванты коротковолнового электромагнитного излучения).

Магнитное поле позволяет разделить эти частицы.

Ядерные реакции - в помощь студенту
Рис. 1. Схема опыта по обнаружению различных видов радиоактивного излучения. Ф – фотопластинка, – магнитное поле

Заряженные частицы регистрируются различными приборами: сцинтилляционными счетчиками, счетчиками Гейгера, камерами Вильсона и т. п.

Радиоактивные превращения ядер разделяют на два основных типа.

  • Альфа-распад. При альфа-распаде ядро испускает одну α-частицу, и из одного химического элемента образуется другой, расположенный на две клетки левее в периодической системе Менделеева:
    Ядерные реакции - в помощь студенту
  • Бета-распад. При бета-распаде испускается один электрон, и из одного химического элемента образуется другой, расположенный на клетку правее:
    Ядерные реакции - в помощь студенту

    При бета-распаде из ядра вылетает еще одна частица, называемая электронным антинейтрино. Эта частица обозначается символом

  • При испускании ядрами атомов нейтральных γ-квантов ядерных превращений не происходит. Испущенный γ-квант уносит избыточную энергию возбужденного ядра; числа протонов и нейтронов в нем остаются неизменными.
  • Масса любого ядра Mя всегда меньше суммы масс входящих в его состав протонов и нейтронов: Разность этих масс называется дефектом массы:
  • Энергия, которая необходима для полного расщепления ядра на отдельные нуклоны, называется энергией связи. Энергию связи можно определить по дефекту массы по формуле
  • Энергия связи, приходящаяся на один нуклон в ядре, называется удельной энергией связи.
  • Она максимальна у атомных ядер элементов в средней части таблицы Менделеева с массовыми числами A приблизительно от 40 до 100.
Ядерные реакции - в помощь студенту
Рис. 2. Удельная энергия связи

Существует два способа освобождения энергии ядра – синтез легких ядер и деление тяжелых ядер.

Ядерной реакцией называется процесс изменения состава и структуры атомного ядра в результате его взаимодействия с другим ядром или частицей или в результате каких-либо внутренних процессов.

Слияние легких ядер при очень высокой температуре, сопровождающееся выделением энергии, называется термоядерной реакцией (реакцией термоядерного синтеза). Термоядерные реакции являются основным источником энергии звезд.

Деление атомного ядра – это явление распада ядер на несколько более легких атомных ядер. На основе деления тяжелых элементов (урана и плутония) работают атомные электростанции.

Деление тяжелых ядер может происходить посредством цепной реакции, когда при распаде ядра выделяется частицы (нейтроны), способные вызвать реакцию деления других ядер. Цепные реакции возможны, если масса ядерного топлива превышает минимальную критическую массу.

Ядерные реакции - в помощь студенту
Рис. 3. Схема развития цепной реакции

Источник: http://files.school-collection.edu.ru/dlrstore/06ecab15-65ba-8280-9ff6-2c8636a48c33/00119626388293601.htm

Низкоэнергетические ядерные реакции — не объясненная реальность

Москва, 29 мая 2016, 18:59 — REGNUM Выступление на конференции «На пороге научного прорыва» в Центральном Доме журналистов 27 мая 2016 года

Ядерные реакции - в помощь студенту

Человечество ждет прекрасное будущее — сытое, одетое, обутое и довольное, если оно не уничтожит себя в локальных и глобальных конфликтах. Благоденствию цивилизации будет способствовать научная революция, на пороге которой мы сейчас стоим.

Прорыв должен произойти, прежде всего, в ядерной физике и ядерной энергетике. Помимо ожидаемого перехода на реакторы на быстрых нейтронах уже сейчас развиваются микро-реакторы для обеспечения энергией удаленных малых поселков, ферм, военных баз.

Ставятся задачи по созданию ядерных «нано-реакторов» — компактных ядерных батареек, способных питать электричеством автономные роботизированные устройства практически неограниченное время. Создание таких батареек кардинально изменит облик цивилизации.

Произойдет массовое внедрение робототехники в повседневную жизнь.

Для создания ядерной батарейки нужно будет использовать новые, еще не изученные области ядерной физики, к которым ученые только подбираются. Я говорю о низкоэнергетических ядерных реакциях. Их проявления были обнаружены в нескольких сериях независимых экспериментов.

Эти эксперименты пока не признаются большой академической наукой, потому что они, на первый взгляд, противоречат общепризнанным представлениям. Но, именно они и являются предвестниками научной революции.

Все научные революции начинались с неудобных экспериментов, отвергаемых авторитетными учеными, поскольку они не укладывались в принятую в текущий момент картину мира.

Первые упоминания о низкоэнергетических ядерных реакциях относятся к 20-м годам 20-го века. Американские ученые Джеральд Вендт и Кларенс Айрион экспериментально обнаружили, что при электровзрыве вольфрамовой проволочки в отпаянной колбе образовывался гелий.

Сам Резерфорд обратил внимание на эти работы, провел эксперимент на своем — в то время самом мощном в мире — ускорителе и… не подтвердил результат Айриона и Вендта. Удивляться тут нечему — Резерфорд ставил ДРУГОЙ эксперимент. Спустя 90 лет команда российских физиков под руководством доктора физико-математических наук Л.И.

Уруцкоева повторила эксперимент Айриона и Вендта на современном оборудовании и полностью подтвердила их результаты. Помимо появления гелия российские ученые обнаружили искажение природного изотопного состава вольфрама, что непосредственно указывало на протекание низкоэнергетических ядерных реакций при электровзрыве.

Недавно появились сведения, что аналогичные результаты получены в одном из американских университетов.

В середине 50-х годов прошлого века советский инженер Иван Степанович Филимоненко изобрел теплогенерирующее устройство, в котором протекал электролиз тяжелой воды на палладиевых электродах. Устройство выделяло в несколько раз больше энергии, чем потребляло.

В 1980-х годах американцы Стенли Понс и Мартин Флейшман представили общественности аналогичное устройство, объяснив его действие так называемым «Холодным термоядерным синтезом». Это ошибочное объяснение дискредитировало не только Флейшмана и Понса, но и все направление.

Только редкие энтузиасты, например, известный японский ученый Йошиаки Арата, на свой страх и риск продолжили его развивать и достигли определенных успехов.

В настоящее время происходит ренессанс идей Филимоненко по созданию теплогенераторов. Исследуются никель-водородные системы для получения избыточной тепловой энергии.

Лидерство в этом направлении сейчас принадлежит итальянцу Андреа Росси, но ему «наступает на пятки» наш соотечественник Александр Пархомов, который, в отличие от Росси, не стал скрывать от научного сообщества детали своего эксперимента, опубликовав их в общедоступном электронном журнале. Это привело к настоящему буму в исследованиях низкоэнергетических ядерных реакций.

Помимо энергетики низкоэнергетические ядерные реакции позволяют решить проблему дезактивации ядерных отходов и загрязнений. Российскими учеными убедительно показано, что при электровзрывах, лазерных воздействиях, даже в биологических системах происходит дезактивация радиоактивных элементов — они переходят в нерадиоактивное состояние.

Однако я вынужден добавить в бочку меда ложку дегтя, и немаленькую. Общей проблемой этих и подобных исследований на данном этапе является отсутствие удовлетворительной теории, объясняющей весь круг описанных явлений.

А без подобной теории нельзя поставить целенаправленные эксперименты и добиться существенного прогресса в понимании, а главное, применении, низкоэнергетических ядерных реакций. Необходима консолидация усилий разных ученых и специалистов — физиков, химиков, биологов, энергетиков.

Только тогда мы сможем приблизить будущее. Только тогда иная картина мира превратится из фантазии в реальность!

Степан Андреев, доктор физико-математических наук, ученый секретарь Института общей физики им. А.М. Прохорова РАН

Читайте развитие сюжета: «Россия — лидер научной революции». А почему шёпотом?

Источник: https://regnum.ru/news/innovatio/2138177.html

Атомная и ядерная физика

Абрагам А. Ядерный магнетизм. М.: ИЛ, 1963 (pdf)

Абрагам А., Блини Б. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов. Том 1. М.: Мир, 1972 (pdf)

Абрагам А., Блини Б. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов. Том 2. М.: Мир, 1973 (pdf)

Адлер С., Дашен Р. Алгебры токов и их применение в физике частиц. М.: Мир, 1970 (pdf)

Ахиезер А.И., Рекало М.П. Биография элементарных частиц. Киев: Наук. думка, 1979 (pdf)

Ахиезер А., Померанчук И. Некоторые вопросы теории ядра (2-е изд.) М.-Л.: ГИТТЛ, 1950 (pdf)

Байер В.Н., Катков В.М., Фадин В.С. Излучение релятивистских электронов. М.: Атомиздат, 1973 (pdf)

Балдин A.M., Гольданский В.И., Розенталь И.Л. Кинематика ядерных реакций. М.: ГИФМЛ, 1959 (pdf)

Бартон Г. Дисперсионные методы в теории поля. М.: Атомиздат, 1968 (pdf)

Бейзер А. Основные представления современной физики. М.: Атомиздат, 1973 (pdf)

Бернстейн Дж. Элементарные частицы и их токи. М.: Мир, 1970 (pdf)

Бете Г., Швебер С., Гофман Ф. Мезоны  и поля. Том 1. Поля. М.: Ин. лит., 1957 (pdf)

Бете Г., Гофман Ф. Мезоны  и поля. Том 2. Мезоны. М.: Ин. лит., 1957 (pdf)

Бете Г., Моррисон Ф. Элементарная теория ядра. М.: Ин. лит., 1958 (pdf)

Биленький С.М. Введение в диаграммную технику Фейнмана. М.: Атомиздат, 1971 (pdf)

Бор Н. Избранные научные труды. Том I. Статьи 1909-1925. М.: Наука, 1970 (pdf)

Бор Н. Избранные научные труды. Том II. Статьи 1925 -1961. М.: Наука, 1971 (pdf)

Бор Н. Прохождение атомных частиц через вещество. М.: ИЛ, 1950 (pdf)

Боргман И.И. (ред.) Новые идеи в физике. Вып. 1. Строение вещества. СПб.: Образование, 1911 (pdf)

Борн М. Лекции по атомной механике. Харьков-Киев: НТИУ, 1934 (pdf)

Борн M. Атомная физика. М.: Мир, 1965 (pdf)

Браун Дж.Е., Джексон А.Д. Нуклон-нуклонные взаимодействия. М.: Атомиздат, 1979 (pdf)

Бюклинг Е., Каянти К. Кинематика элементарных частиц. М.: Мир, 1975 (pdf)

Вайтман А.С. Проблемы в релятивистской динамике квантованных полей. М.: Наука, 1967 (pdf)

Васильев А.Н. Функциональные методы в квантовой теории поля и статистике. Л.: Изд-во Ленингр. ун-та, 1976 (pdf)

Вентцель Г. Введение в квантовую теорию волновых полей. М.: Гостехиздат, 1947 (pdf)

Вильсон Дж. Камера Вильсона. М.: ИЛ, 1954 (pdf)

Волков М.К., Первушин В.Н. Существенно нелинейные квантовые теории, динамические симметрии и физика мезонов. М.: Атомиздат, 1978 (pdf)

Гайтлер В. Квантовая теория излучения. М.: ИЛ, 1956 (pdf)

Гейзенберг В. Введение в единую полевую теорию элементарных частиц. М.: Мир, 1968 (pdf)

Горбунова О.И., Зайцева А.М., Красников С.Н. Задачник-практикум по общей физике. Оптика. Атомная физика. М.: Просвещение, 1977 (pdf)

Гриб А.А. Проблема неинвариантности вакуума в квантовой теории поля. М.: Атомиздат, 1978 (pdf)

Давыдов А.С. Теория атомного ядра. М.: Физматгиз, 1958 (pdf)

Де Альфаро B., Фубини C., Фурлан Г., Росетти К. Токи в физике адронов. М.: Мир, 1976 (pdf)

Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. Том 3. Волновые процессы. Оптика. Атомная и ядерная физика (3-е издание). М.: Высшая школа, 1979 (pdf)

Джеффрис К. Динамическая ориентация ядер. М.: Мир, 1965 (pdf)

Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс обшей физики. Том 3. Оптика, физика атомов и молекул, физика атомного ядра и микрочастиц (4-е издание). М.: Наука, 1970 (pdf)

Иваненко Д., Соколов А. Классическая теория поля (2-е изд.) М.-Л.: ГИТТЛ, 1951 (pdf)

Иваненко Д. Элементарные частицы и компенсирующие поля. Сборник статей. М.: Мир, 1964 (pdf)

Камал А. Задачи по физике элементарных частиц. М.: Наука, 1968 (pdf)

Коккедэ Я. Теория кварков. М.: Мир, 1971 (pdf)

Коллинз П. Введение в реджевскую теорию и физику высоких энергий.  М.: Атомиздат, 1980 (pdf)

Коллинз П., Сквайрс Ю. Полюса Редже в физике частиц. М.: Мир, 1971 (pdf)

Ли Ц., Ву Ц. Слабые взаимодействия. М.: Мир, 1968 (pdf)

Ломсадзе Ю.М. Теоретико-групповое введение в теорию элементарных частиц. М.: Высш. школа, 1962 (pdf)

Лорентц Г.А. Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения (2-е изд.). М.: ГИТТЛ, 1953 (pdf)

Лоудон Р. Квантовая теория света. М.: Мир, 1976 (pdf)

Марков М.А. Гипероны K-мезоны. М.: ГИФМЛ, 1958 (pdf)

Маршак Р., Судершан Э. Введение в физику элементарных частиц. М.: ИЛ, 1962 (pdf)

Матвеев А.Н. Квантовая механика и строение атома. М.: Высш. школа, 1965 (pdf)

Менский М.Б. Метод индуцированных представлении: пространство-время и концепция частиц. М.: Наука, 1976 (pdf)

Мигдал А.Б. Фермионы и бозоны в сильных полях. М.: Наука, 1978 (pdf)

Минлос Р.А. (ред.) Математика. Новое в зарубежной науке-12. Евклидова квантовая теория поля. Марковский подход. Сборник статей. М.: Мир, 1978 (pdf)

Мотт Н., Месси Г. Теория атомных столкновений. М.: ИЛ, 1951 (pdf)

Мошинский М. Гармонический осциллятор в современной физике: от атомов до кварков. М.: Мир, 1972 (pdf)

Мэтьюс П. Релятивистская квантовая теория взаимодействий элементарных частиц. М.: ИЛ, 1959 (pdf)

Нгуен Ван Хьеу Лекции по теории унитарной симметрии элементарных частиц. М.: Атомиздат, 1967 (pdf)

Нелипа Н.Ф. Введение в теорию сильновзаимодействующих элементарных частиц. М.: Атомиздат, 1970 (pdf)

Нишиджима К. Фундаментальные частицы. М.: Мир, 1965 (pdf)

Новожилов Ю.В. Введение в теорию элементарных частиц. М.: Наука, 1972 (pdf)

Ньютон Р. Теория рассеяния волн и частиц. М.: Мир, 1969 (pdf)

Окунь Б. Слабое взаимодействие элементарных частиц. М.: Физматгиз, 1963 (pdf)

Очелков Ю.П., Прилуцкий О.Ф., Розенталь И.Л., Усов В.В. Релятивистская кинетика и гидродинамика. М.: Атомиздат, 1979 (pdf)

Паули В. Релятивистские полевые теории элементарных частиц. М.: 1947 (pdf)

Петрина Д.Я., Иванов С.С., Ребенко А.Л. Уравнения для коэффициентных функций матриц рассеяния. М.: Наука, 1979 (pdf)

Поль Р.В. Оптика и Атомная физика. М.: Наука, 1966 (pdf)

Попов В.Н. Континуальные интегралы в квантовой теории поля и статистической физике. М.: Атомиздат, 1976 (pdf)

Путилов К.А., Фабрикант В.А. Курс физики. Том 3. Оптика. Атомная физика. Ядерная физика (2-е издание). М.: ГИФМЛ, 1963 (pdf)

Ракобольская И.В. Ядерная физика. М.: Изд-во МГУ, 1971 (pdf)

Романцов Ю.А. Исследование динамики релятивистских частиц в поле резонансных систем с распределенным взаимодействием. Препринт № 47. Харьков: РИ АН УССР, 1990 (pdf)

Румер Ю.Б., Фет А.И. Теория групп и квантованные поля. М.: Наука, 1977 (pdf)

Савельев И.В. Курс общей физики. Том З. Оптика. Атомная физика. М.: Наука, 1971 (pdf)

Сакураи Дж. Токи и мезоны. М.: Атомиздат, 1972 (pdf)

Синаноглу О. Многоэлектронная теория атомов, молекул и их взаимодействий. М.: Мир, 1966 (pdf)

Собельман И.И. Введение в теорию атомных спектров. М.: ГИФМЛ, 1963 (pdf)

Соколов А.А. Элементарные частицы (Расширенная публичная лекция, прочитанная в лектории МГУ 10 января 1962 г.) М.: МГУ, 1963 (pdf)

Соколов А.А., Тернов И.М. Квантовая механика и атомная физика. М.: Просвещение, 1970 (pdf)

Соколов А.А., Тернов И.М. Релятивистский электрон. М.: Наука, 1974 (pdf)

Стритер Р., Вайтман А.С. PCT, спин и статистика и всё такое. М.: Наука, 1966 (pdf)

Трейман С., Джекив Р., Гросс Д. Лекции по алгебре токов. М.: Атомиздат, 1977 (pdf)

Уилер Дж. Гравитация, нейтрино и Вселенная. М.: Иностр. литература, 1962 (pdf)

Фам Ф. Введение в топологическое исследование особенностей Ландау. М.: Мир, 1970 (pdf)

Фам Ф. Особенности процессов многократного рассеяния. М.: Мир, 1972 (pdf)

Фейнман Р. Взаимодействие фотонов с адронами. М.: Мир, 1975 (pdf)

Фейнман Р.П. Теория фундаментальных процессов. М.: Наука, 1978 (pdf)

Ферми Э. Элементарные частицы (2-е изд.) М.: ИЛ, 1953 (pdf)

Ферми Э. Лекции о pi-мезонах и нуклонах. М.: ИЛ, 1956 (pdf)

Фок В.А. Работы по квантовой теории поля. Изд-во ЛГУ, 1957 (pdf)

Фрауэнфельдер Г., Хенли Э. Субатомная физика. М.: Мир, 1979 (pdf)

Фриш С.Э. Оптические спектры атомов. М.-Л.: ГИФМЛ, 1963 (pdf)

Фриш С.Э., Тиморева А.В. Курс общей физики. Том 3. Оптика. Атомная физика (6-е издание). М.: ГИФМЛ, 1961 (pdf)

Xепп К., Эпштейн А. Аналитические свойства амплитуд рассеяния в локальной квантовой теории поля. М.: Атомиздат, 1971 (pdf)

Хуа Р., Теплиц В. Гомология и фейнмановские интегралы. М.: Мир, 1969 (pdf)

Чью Дж. Аналитическая теория S-матрицы. М.: Мир, 1968 (pdf)

Шварц А.С. Математические основы квантовой теории поля. М.: Атомиздат, 1975 (pdf)

Шварц Л. Применение обобщенных функций к изучению элементарных частиц в релятивистской квантовой механике. М.: Мир, 1964 (pdf)

Швингер Ю. Теория квантованных полей. М.: ИЛ, 1956 (pdf)

Широков Ю.М., Юдин Н.П. Ядерная физика (2-е изд.). М.: Наука, 1980 (pdf)

Шпольский Э.В. Атомная физика. Том 1. Введение в атомную физику (6-е издание). М.: Наука, 1974 (pdf)

Шпольский Э.В. Атомная физика. Том 2. Основы квантовой механики и строение электронной оболочки атома (4-е издание). М.: Наука, 1974 (pdf)

Штейнман О. Метод возмущений в аксиоматической теории поля. М.: Мир, 1974 (pdf)

Эдер Р.К., Фаулер Э.К. Странные частицы. М.: Атомиздат, 1966 (pdf)

Источник: https://ikfia.ysn.ru/atomnaya-i-yadernaya-fizika/

Ссылка на основную публикацию