Молекулярное рассеяние света — в помощь студенту

следующее соотношение между мутностью раствора полимера, его концентрацией и молекулярной массой полимера  [c.264]

alt

Узнай стоимость своей работы

Бесплатная оценка заказа!

Оценим за полчаса!

    При хранении на рассеянном свету полиизобутилен практически не изменяет своих свойств.

На прямом солнечном свету и под действием ультрафиолетового облучения происходит частичная деструкция макромолекул, сопровождаемая снижением молекулярной массы и ухудшением физико-механических свойств в массе полимера образуются включения низкомолекулярных фракций.

Введение в полиизобутилен очень малых добавок стабилизаторов фенольного типа, а также наполнителей (сажа, тальк, мел, смолы) значительно увеличивает его светостойкость. При комнатной температуре он устойчив к действию разбавленных и концентрированных кислот, щелочей и солей.

Под действием концентрированной серной кислоты при 80—100°С полиизобутилен обугливается, а под действием концентрированной азотной кислоты деструктирует до мономера и жидких продуктов. Под действием хлора, брома и хлористого сульфурила подвергается гало-генированию с частичным снижением молекулярной массы. [c.338]

    Таким образом, наведенный дипольный момент молекулы меняется во времени. Вынужденное колебание молекулярного диполя является причиной рассеяния света.

Читайте также:  Историография и источники о мамаевом побоище - в помощь студенту

Периодическое смещение электронов по отношению к атомам вызывает излучение света с той же частотой. Как видно из уравнения (1,55) эти коле-, бания диполя можно разложить на три слагаемых.

alt

Узнай стоимость своей работы

Бесплатная оценка заказа!

Оценим за полчаса!

Слагаемое 1 описывает колебание диполя с частотой, равной частоте СО) монохроматического света, которым освещалась молекула. Слагаемые [c.17]

    Этот метод основан на постепенном упрощении нефтяных фракций как но молекулярному весу, так и групповому составу с последующим установлением их индивидуального состава по спектрам комбинационного ра( сея-ния света.

В основу метода наряду с применением комбинационного рассеяния света положены точная ректификация, хроматографическая адсорбция и дегидрогенизационный катализ, описанные в соответствующих главах книги. [c.

503]

    Таким образом, последовательное применение перечисленных выше операций дает возможность получать фракции, содержащие сравнительно однородные как по групповому составу, так и по молекулярному весу углеводороды.

В результате, применяя в конечной стадии исследование спектров комбинационного рассеяния света, удается расшифровать на 80—90% индивидуальный состав бензинов.с концом кипения 150° [243]. [c.

Читайте также:  Документы по учету личного состава, труда и его оплаты - в помощь студенту

504]

    Исследования опалесценции получили самостоятельное развитие для определения молекулярной массы и формы макромолекул полимеров. В этом случае используется флуктуационная трактовка рассеяния света, где в уравнения, описывающие это явление [например, (2.18)1, входит молекулярная масса.

Эта связь выведена из зависимости осмотического давления от концентрации.

Поскольку влияние межмолекулярных взаимодействий на осмотическое давление исчезает только при очень больших разбавлениях, необходимо получать данные для разбавленных растворов при нескольких концентрациях и результат [/ = / (1/%) или = = 7 (1/%)] экстраполировать к бесконечному разбавлению (с -> 0).

Данный прием характерен для всех методов определения молекулярной массы, основанных на использовании осмотического давления, хотя при этом не всегда имеется уверенность в том, что при разбавлении растворов малоустойчивых высокомолекулярных веществ их молекулярная масса остается неизменной. [c.29]

    Пусть имеется смесь макромолекул, 50% которых имеет молекулярную массу 1000 и 50% — 30000. В какой мере рассеяние света будет обусловлено макромолекулами более высокой молекулярной массы и в какой — более низкой Рассчитайте Му, и Л/ для этой смеси. [c.74]

    Из сопоставления уравнений (2.48) и (1.58) становится очевидным, что величина НС/х зависит от значений второго вириального коэффициента В. Если размер молекулярного клубка соизмерим с длиной волны падающего света или больще ее [>(V20)], то возникает асимметрия рассеянного света [см. уравнение (2.49)]. [c.116]

    Гипотеза масштабной инвариантности была распространена М. А Анисимовым ва зависящие от времени (кинетические) ФП. Предполагается, что вблизи критической точки кроме характерного размера гс существует также характерный временной масштаб гс — время релаксации критических флуктуаций, растущее по мере приближения к критической точке перехода.

На масштабах гс имеем,- гс= гс /Д где Д — кинетическая характеристика, имеющая различный смысл для ФП разной природы. Для критической точки жидкость — газ Д -коэффициент температуропроводности, в растворах О — коэффициент молекулярной диффузии и т.д.

Для неассоциированных жидкостей и растворов О определяется формулой Стокса -Эйнштейна Т/ 6 п г тс, где г) -коэффициент сдвиговой вязкости. Отсюда видно, что в критической точке имеет место динамический скейлинг. гс — , тс — л и 0- 0.

С уменьшением коэффициента Д и ростом гс связаны аномальное сужение линии молекулярного рассеяния света и аномальное поглощение звука вблизи критических точек жидкостей и растворов. [c.24]

    Рассеяние света за счет флуктуаций.

Для физикохимии высокомолекулярных соединений особое значение имеет рассеяние света за счет флуктуаций концентрации, которое в многокомпонентных системах обычно существенно больше, чем рассеяние за счет флуктуаций плотности. Поэтому мы не будем здесь рассматривать последний вид флуктуаций, хотя он и имеет большое принципиальное значение в молекулярной физике. [c.23]

    Таким образом, наведенный дипольный момент молекулы меняется во времени. Вынужденное колебание молекулярного диполя является причиной рассеяния света.

Периодическое смещение электронов по отношению к атомам вызывает излучение света с той же частотой. Как видно из уравнения (1,55) эти коле-, бания диполя можно разложить на три слагаемых.

Слагаемое 1 описывает колебание диполя с частотой, равной частоте сш монохроматического света, которым освещалась молекула. Слагаемые И и 1П описывают колебания диполя с измененными частотами с (о) -Ь ю ) и с (о) — со ). Следовательно, в рассеянном свете будет наблюдаться три частоты с (ш), с(СО +Шс) и с(С0 «С0р). [c.

17]

    На основе экспериментальных данных, полученных из релеевского рассеяния света, эффекта Керра и молярной рефракции, возможно и определение молекулярных характеристик (6ь 62, 63). [c.229]

    Для растворов в н-гептане фактор й имеет самое низкое значение (абсолютное), поскольку при добавлении н-гептана, например к про-пиоиовой кислоте, с помощью релеевского рассеяния света, молекулярное равновесие остается неизменным [2].

В растворе ССЦ неидеальность больше благодаря диссоциации полимеров кислот до димеров [31. В растворе бензола, как можно судить по величине фактора неидеаль-ности, образуются не только димеры, но и мономеры кислот. [c.

20]

    На рис. 1—8 кривыми а представлены спектры поглощения (в диффузно рассеянном свете) молекулярных образований, созданных предварительной адсорбцией одной из компонент, а также образований, появляющихся после адсорбции второй компоненты. На тех же рисунках кривыми б представлены спектры ЭПР, соответствующие оптическим спектрам.

Адсорбция паров К-метилди-фениламина (МДФА) на порошке очень чистой окиси алюминия (исходный материал для кристаллов синтетического сапфира) или на силикагеле не дает других полос поглощения, кроме интенсивной полосы у 295 нм, соответствующей физически адсорбированным молекулам МДФА (рис. 1, а, спектры 2 и 3). Для этих образцов не обнаружено сигнала ЭПР.

[c.284]

    Однако между осмометрией и измерением мутности существует принципиальное различие. При осмометрии измеряемый эффект пропорционален числу частиц, т. е. обратно пропорционален молекулярному весу. Поэтому эффекты при очень высоких значениях молекулярных весов очень малы и не могут быть измерены достаточно точно.

Значения т пропорциональны молекулярному весу, поэтому нет верхней границы значений молекулярных весов, огра-Рис. 6. Интерференционный эффект ничивающей точность измерений. Из при рассеянии света молекулярными пропорциональности между измеряе-клубками с диаметром, близким к дли- мыми величинами и молекулярным не волны падающего света.

весом вытекает, что рассеяние света [c.364]

    Спектры комбинационного рассеяния света являются наиболее мощным средством при выяснении состава растворов смесей кислот. Инголд, Миллеи и Пул [16] изучали спектры комбинационного рассеяния света азотдои кислоты как в чистом виде, так и в сильно кислых растворителях.

Чистая азотная кислота показала слабые линии спектра при 1400 см и 1050 см , при растворении же азотной кислоты в серной кислоте линии при 1400 см и 1050 см становятся значительно отчетливее, а сравнительная четкость молекулярных линий азотной кислоты снижается.

Прибавление пятиокиси азота к азотной кислоте также увеличивает интенсивность линий при 1400 и 1050 смГ . Спектр твердой пятиокиси азота содержит только эти две линии.

При добавлении воды к азотной кислоте линии при 1400 смГ и 1050 сж ослабевают, а молекулярные линии азотной кислоты возвращаются в первоначальное положение. Эти факты наводят на мысль, что две липпи имеют общее начало [c.557]

    Внимательное рассмотрение спектра комбинационного рассеяния света привело к выводу, что линия 1400 см должна быть приписана иону N0+. Этот ион имеет 16 молекулярных электронов, и, следовательно, надо было бы ожидать, что он является линейным с единственной частотой колебания, большей 1320 смГ .

Кроме того, одна линия должна быть сильно поляризована эта поляризация наблюдалась экспериментально для линии 1400 см . Линия 1050 смГ приписывается иону нитрата или иону бисульфата в присутствии серной кислоты.

Следовало бы ожидать, что ионы нитрата или бисульфата должны были бы присутствовать, по-видимому, в количестве, пропорциональном таковому иона нитрониума, согласно следующим уравнениям  [c.558]

    В заключение упомянем еще два метода определения молекулярного веса, которые также основаны на уравнении (55.5), но практически (так же как непосредственное измерение осмотического давления) применяются только для растворов макромолекулярных соединений. Первым из них является рассмотренное в 54 седиментационное равновесие в ультрацентрифуге.

Этот метод, как было упомянуто, не имеет пока большого значения. Второй метод использует измерення рассеяния света растворами. Общие основы теории изложены в более подробных работах по статистической термодинамике, в то время как применение к растворам макромолекулярных соединений следует искать в специальной литературе. [c.

291]

    При опреде,яении молекулярных характеристик методом светорассеяния следует обращать особое внимание на очистку исследуемых растворов.

Поскольку интенсивность рассеянного света пропорциональна квадрату объема частиц, наличие примесей, имеющих большие размеры, чем рассеивающие свет частицы, может вызвать значител1.ные погрешности при обработке экспериментальных данных.

Обычно очистку растворов проводят фильтрованием через стеклянные пористые или бактериальные фильтры, используют также метод центрифугиров.зния. [c.148]

    В монографии обобщены результаты ряда совместных исследований жидких углеводородов и нефтепродуктов, выполненных в последние годы сотрудниками физического и химического факультетов.

Речь идет о равновесных и неравновесных термодинамических, а также оптических (рассеяние света) и диэлектрических свойствах этих веществ, новых методах их измерений и методах теоретического анализа эксперименталмых данных, способах прогнозирования равновесных и неравновесных термодинамических свойств углеводородов, молекулярном строении ладдких углеводородов, молекулярных механизмах процессов, которые протекают при тепловом движении в этих жидкостях. [c.3]

    Физическая причина сушествованм деполяризованного рассеяния в жидкости — наличие флуктуаций анизотропии диэлектрической прони-хшемости 0(1 которые, в свою очередь, ддя жидкостей с оптически анизотропными молекулами определяются локальной неравномерностью в ориентации молекулярных осей.

Флуктуации к ( ) пяются функциями времени, так как свет, рассеянный в них, оказывается промрдулированным этой функцией, что и определяет его спектр.

Применяя обратное фурье-преобразование к спектральному распределению интенсивности рассеянного света, мы получаем временную корреляционную функцию, характеризующую процесс переориентации молекул. [c.29]

    Выше отмечалось, что осмотическое давление является характеристикой изменения химического потенциала раствора и обусловлено активностью растворенного вещества 0°. Можно показать, что мутность системы увеличивается при увеличении активности растворенных частиц.

Иными словами, с повышением сА возрастает доля рассеянного света. Интенсивность рассеянного света /в, наблюдаемого под углбм 0 к падающему монохроматическому лучу, называется оптической анизотропией растворенных частиц полимера и изменяется при изменении угла наблюдения.

Оптическая анизотропия этих частиц состоит в том, что величина интенсивности рассеяния неодинакова вдоль различных осей молекулярного клубка.

Зависимость интенсивности рассеянного света от угла наблюдения рассеянного луча называется соотношением (числом) Рэлея, или приведенной интенсивностью  [c.51]

    Определение молекулярного песа методом светорассеяния. Световые лучи, проходя че-рез растворы полимеров, вы .ывают свечение с неизменной длиной волны, ио в направлениях, отличающихся от первоначального направления пучка света. Это явление называют с в е т о р а с сеяние м.

Интенсивность проходящего света зависит от концентрации и величины макромолекул полимера, рассеивающих свет. На свойстве растворов полимеров рассеивать свет основано определение их молекулярного веса.

Этот метод является одним из наиболее точных методов определения молекулярного веса Интенсивиость рассеянного света выражают через величинх мутности т, определяемую как долю первичного пучка, рассеянную во всех направлениях при прохождении светом в растворе пути длиной 1 см.

Если при прохождении л см начальная интенсивность света / уменьшится до величины /. то мутность определяется из соотношения  [c.82]

    Внутреннее вращение —это процесс, состоящий из крутильных колебанвй внутри потенциальных минимумов с перескоками время от времени между поворотными изомерами. Для молекулы этана с высотой барьера 13 кДж/моль частота перескоков равна при 20 °С примерно 10 ° с , что практически воспринимается как свободное вращение.

Равновесные свойства молекул (такие, как дипольный момент, оптическая активность, форма макромолекул и т. д.), представляют собой результат усреднения по всем поворотным изомерам. Отдельные молекулярные характеристики, проявляющиеся за время, меньшее времени жизни поворотных изомеров позволяют наблюдать поворотные изомеры и доказывать их существование.

Например, о поворотных изомерах можно судить по спектральным линиям, частоты которых различны для различных поворотных изомеров. Так, поворотные изомеры были в 1932 г. открыты с помощью спектров комбинационного рассеяния.

В настоящее время поворотные изомеры обнаруживаются как по спектрам комбинационного рассеяния света, так, особенно, по инфракрасным спектрам поглощения. [c.136]

    Следует иметь в виду, что оптический меюд определения молекулярного веса пригоден только в том случае, если частицы меньше 0,1 длины волны рассеянного света. Это условие обычно соблюдается только для растворвв пвлиме-ров, в которых макромолекулы свернуты в клувок. [c.458]

    КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА — физическая теория, изучающая общие закономерности движения и взаимодействия микрочастиц (элементарных частиц, атомных ядер, атомов и молекул) теоретическая основа современной физики и химии. К. м.

возникла в связи с необходимостью преодолеть противоречивость и недостаточность теории Бора относительно строения атома. Важнейшую роль в разработке К. м. сыграли исследования М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, М. Борна и др. К. м. была создана в 1924—26 гг., благодаря трудам Л. де Бройля, Э. Шредингера, В.

Гейзенберга и П. Дирака. К. м. является основой теории многих атомных к молекулярных процессоБ. Она имеет огромное значение для раскрытия строения материи и объяснения ее свойств. На основе К.

м были объяснены строение и свойства ато MOB, атомные спектры, рассеяние света создана теория строения молекул и рас крыта природа химической связи, раз работаиа теория молекулярных спектров, теория твердого тела, объясняющая его электрические, магнитные и оптические свойства с помощью К. м.

удалось понять природу металлического состояния, полупроводников, ферромагнетизма и множества других явлений, связанных с природой движения и взаимодействием микрочастиц материи, не объясняемых классической механикой, [c.124]

Источник: https://www.chem21.info/info/724785/

Рассеяние света | Характеризация материалов

Частицы рассеивают свет — это природное явление, которое мы наблюдаем каждый день, например, небо голубого цвета. Это обусловлено тем, что атмосферные частицы рассеивают голубой свет сильнее, чем красный. То, как будет выглядеть поверхность — глянцевой или матовой — зависит от частиц на поверхности. 

Угол, частоту и интенсивность рассеяния света можно измерить c целью определения размера, заряда и молекулярной массы материалов. Этот принцип лежит в основе многих технологий нашей компании.

Для лазерной и рентгеновской дифракции (малоугольная рентгеновская дифракция (SAX), широкоугольная рентгеновская дифракция (WAX)) мы используем принцип, согласно которому частицы разных размеров имеют уникальную характеристику рассеяния света, поэтому благодаря точному измерению рассеяния в широком диапазоне углов, с высокой чувствительностью и скоростью, возможно определить размер частиц/капель порошков, эмульсий, спреев и суспензий. Однако по мере того, как частицы попадают в нанометрический диапазон, способность частиц рассеивать свет значительно снижается. Частица размером 10 нм рассеивает свет в миллион раз хуже, чем частица размером 100 нм, поэтому существует точка, в которой даже при уменьшении длины волны источника света (что увеличивает количество рассеяния) для анализа рассеяния света лучше всего использовать альтернативные способы. Существует множество теорий, которые позволяют определять рассеяние света, исходя из распределения частиц по размерам (теория рассеяния Ми, теория рассеяния Фраунгофера, теория рассеяния Рэлея), а инверсионный алгоритм может преобразовывать рассеяние в распределение по размеру.

Наноматериал можно рассматривать под прямым углом к лазерам и отслеживать, как диффундируют частицы (маленькие частицы движутся быстрее крупных частиц), из этого можно определить коэффициент трансляционной диффузии и размер (этот метод известен как анализ отслеживания наночастиц (NTA)), или можно посмотреть, как изменяется рассеянный свет со временем по мере прохождения через него частиц. Если он изменяется быстро, можно определить присутствие мелких частиц, если медленно — более крупных. Это составляет основу фотон-корреляционной спектроскопии / динамического рассеяния света.

Электрофоретическое рассеяние света связано с прохождением электрического поля через жидкость, это заставляет частицы двигаться. Чем больше заряд частиц, тем быстрее они движутся.

Мы пропускаем лазер через частицы, а затем рекомбинируем рассеянный свет с другой частью того же самого лазера, который не был рассеян.

Полученная интерференционная картина позволяет с высокой точностью измерять скорость анализируемых частиц.

Если мы измеряем рассеяние света в виде функции концентрации (полимеров или биополимеров) под разными углами, то можем получить информацию, которая позволяет определить молекулярную массу рассматриваемого материала, а также сведения о его структуре.

Источник: https://www.malvernpanalytical.com/ru/products/technology/light-scattering

Оптика

Агранович В.М., Гинзбург В.Л. Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов. М.: Наука, 1965 (pdf)

Бегунов Б.Н. Геометрическая оптика. М.: МГУ, 1966 (pdf)

Белл P.Дж. Введение в фурье-спектроскопию. М.: Мир, 1975 (pdf)

Бломберген Н. Нелинейная оптика. М.: Мир, 1966 (pdf)

Борн М., Вольф Э. Основы оптики (2-е издание). М.: Наука, 1973 (pdf)

Вавилов С.И., Савостьянова М.В. (ред.) Оптика в военном деле. Сборник статей. Т.2. (3-е изд.). М.-Л.: АН СССР, 1948 (pdf)

Васильев А.Э. Курс общей физики. Оптика. СПб.: СПбГТУ (pdf)

Васильев Л.А. Теневые методы. М.: Наука, 1968 (pdf)

Глаубер Р. Оптическая когерентность и статистика фотонов (в кн. «Квантовая оптика и квантовая радиофизика»). М.: Мир, 1966 (pdf)

Годжаев Н.М. Оптика. М.: Высш. школа, 1977 (pdf)

Горбунова О.И., Зайцева А.М., Красников С.Н. Задачник-практикум по общей физике. Оптика. Атомная физика. М.: Просвещение, 1977 (pdf)

Горелик Г.С. Колебания и волны. Введение в акустику, радиофизику и оптику (2-е издание). М.: Физматлит, 1959 (djvu)

Гудмен Дж. Введение в фурье-оптику. М.: Мир, 1970 (djvu)

Декарт Р. Рассуждение о методе с приложениями. Диоптрика, метеоры, геометрия. М.: АН СССР, 1953 (pdf)

Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. Том 3. Волновые процессы. Оптика. Атомная и ядерная физика (3-е издание). М.: Высшая школа, 1979 (pdf)

Джеррард А., Бёрч Дж.М. Введение в матричную оптику. М.: Мир, 1978 (djvu)

Дитчберн Р. Физическая оптика. М.: Наука, 1965 (pdf)

Жевандров Н.Д. Поляризация света. М.: Наука, 1969 (pdf)

Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс обшей физики. Том 3. Оптика, физика атомов и молекул, физика атомного ядра и микрочастиц (4-е издание). М.: Наука, 1970 (pdf)

Зоммерфельд А. Оптика. М.: ИЛ, 1953 (pdf)

Иверонова В.И. (ред.) Физический практикум. Электричество и оптика (2-е изд.). М.: Наука, 1968 (djvu)

Ищенко Е.Ф. Открытые оптические резонаторы: Некоторые вопросы теории и расчета. М.: Сов. радио, 1980 (pdf)

Калитеевский Н.И. Волновая оптика. (2-е изд.) М.: Высш. школа, 1978 (pdf)

Камминс Г., Пайк Э. (ред.) Спектроскопия оптического смешения и корреляция фотонов. М.: Мир, 1978 (pdf)

Кардона М. (ред.). Рассеяние света в твердых телах. М.: Мир, 1979 (pdf)

Клаудер Д., Сударшан Э. Основы квантовой оптики. М.: Мир, 1970 (pdf)

Клышко Д.Н. Фотоны и нелинейная оптика. М.: Наука, 1980 (pdf)

Кравцов Ю.А., Орлов Ю.И. Геометрическая оптика неоднородных сред. М.: Наука, 1980 (pdf)

Лэкс М. Флуктуации и когерентные явления. М.: Мир, 1974 (pdf)

Мандельштам Л.И. Лекции по оптике, теории относительности и квантовой механике. М.: Наука, 1972 (pdf)

Нефёдов Е.И. Дифракция электромагнитных волн на диэлектрических структурах. М.: Наука, 1979 (pdf)

Ньютон И. Лекции по оптике. Изд-во АН СССР, 1946 (pdf)

Островский Ю.И., Бутусов М.М., Островская Г.В. Голографическая интерферометрия. М.: Наука, 1977 (pdf)

Перина Я. Когерентность света. М.: Мир, 1974 (pdf)

Планк М. Введение в теоретическую физику. Часть четвертая. Оптика. М.-Л.: ОНТИ, 1934 (pdf)

Поль Р.В. Оптика и Атомная физика. М.: Наука, 1966 (pdf)

Прохоров А.М. (ред.). Справочник по лазерам. В двух томах. Том I. М.: Сов. радио, 1978 (pdf)

Прохоров А.М. (ред.). Справочник по лазерам. В двух томах. Том II. М.: Сов. радио, 1978 (pdf)

Путилов К.А., Фабрикант В.А. Курс физики. Том 3. Оптика. Атомная физика. Ядерная физика (2-е издание). М.: ГИФМЛ, 1963 (pdf)

Раутиан С.Г., Смирнов Г.И., Шалагин А.М. Нелинейные резонансы в спектрах атомов и молекул. Новосибирск: Наука, 1970 (pdf)

Румер Ю.Б. Исследования по 5-оптике. М.: ГИТТЛ, 1956 (pdf)

Руссо М., Матье Ж.П. Задачи по оптике. М.: Мир, 1976 (pdf)

Савельев И.В. Курс общей физики, том З. Оптика. Атомная физика. М.: Наука, 1971 (djvu)

Слюсарев Г. Г. О возможном и невозможном в оптике. М.-Л.: АН СССР, 1944 (djvu)

Фабелинский И.Л. Молекулярное рассеяние света. М.: Наука, 1965 (pdf)

Федоров Ф.И. Теория гиротропии. Мн.: Наука и техника, 1976 (pdf)

Франсон М., Сланский С. Когерентность в оптике. М.: Наука, 1967 (pdf)

Френель О. Избранные труды по оптике. М.: ГИТТЛ, 1955 (pdf)

Фриш С.Э., Тиморева А.В. Курс общей физики. Том 3. Оптика. Атомная физика (6-е издание). М.: ГИФМЛ, 1961 (pdf)

Фриш С.Э. Оптические спектры атомов. М.-Л.: ГИФМЛ, 1963 (pdf)

Цернике Ф., Мидвинтер Дж. Прикладная нелинейная оптика. М.: Мир, 1976 (pdf)

Шерклифф У. Поляризованный свет. М.: Мир, 1965 (pdf)

Шуберт M., Вильгельми Б. Введение в нелинейную оптику. Часть 1. Классическое рассмотрение. М.: Мир, 1973 (pdf)

Шуберт M., Вильгельми Б. Введение в нелинейную оптику. Часть 2. Квантовофизическое рассмотрение. М.: Мир, 1979 (pdf)

Источник: https://ikfia.ysn.ru/optika/

Ссылка на основную публикацию